528 
derhalve wanneer Lv = O is, eenvoudig; 
dv dv 
= = ; ». = a„; = »A 
zoodat dan v een lineaire functie van x wordr, nl. v = v/ -f-.r (a,*— a/). 
Ook kan in het onderstelde geval geschreven worden (zie ^ 2); 
dus ook 
Th = 1^ Th^ + n, Th^, 
d. w. z. de kritische temperatuur van het ,, ideale” mengsel is even- 
eens een lineaire functie van x, nl. Th = 7\ x {1\ — T/,-,). 
Voor geldt; 
a a (n, f/a, -|- a, 
+ », r/)’ v/ v/' 
wanneer tengevolge van de gelijkheid der kritische di-nkken Ka,/c/ = 
= y ajv^° is. Bij ideale mengsels blijft dus óe kritische druk constant 
= ph^ = pk^i welke ook de waarde van x is. 
6. Geassocieerde componenten. 
Wij kunnen voor de berekening van io de geheele afleiding van 
§ 2 on veraiuierd overnemen; alleen moet er op gelet worden dat 
de dissociatiegraad van de dubbelmoleculen der componenten, m 
het mengsel en j?, zijnde, die van de zuivere componenten anders, 
nl. pf/ en /?/, zullen wezen. Dientengevolge zal 
(?g e\ + n, e\) — (n^ e\ + n, e'0„ 
nu ook niet = 0 zijn. Wij kunnen nl. schrijven bv. 
e/ = --y-O/k -{- 1^1 (e/)e + ffi \ie\)e—(e,')y,d\ = K'krfd- 
wanneer (c'Jrf de energiekonstante is van J dubbelmolecuul en {e'j)e 
van een enkelvoudig molecuul. Een zelfde uitdrukking geldt voor 
e\. Hierbij hebben dus e\ en e\ steeds op enkelvoudige molecidaire 
hoeveelheden betrekking. De grootheden en zijn de ,, zuivere” 
dissociatiewarmten, d. w. z. nog zonder de si ukken die op de voluum- 
contracties betrekking hebben (zie verder onder). Voor bovenstaande 
uitdrukking kan dus geschreven worden; 
n, i^-dd)q. = q- 
Verder bedenke men dat a. bij associatie onveranderd blijft, aan- 
gezien bij eenvoudige aaneenligging van twee enkelvoudige mole- 
culen tol één dubbelmolecuul \ 'a eveneens tweemaal grooter zal 
