230 
In  elk  der  drie  bovengenoemde  gevallen  is  in  (21)  de  coëfficiënt 
van  negatief  en  van  .t’,  positief;  wij  hebben  dns: 
(1  + a)  A V' 
{dT)>0  als 
’ > 
. < 
• (27) 
< ” ^,<aA  7'  — (1  + ft)  A F 
Daar  A V'  zeer  groot  is  ten  opzichte  van  A V volgt  hieruit  met 
behulp  van  (23)  bij  benadering: 
(c^r)^>o  als 
A’i  .y-.Vi 
(28) 
In  het  sub  h genoemde  geval  zijn  in  (22)  de  coëfficiënten  van 
en  .r,  negatief,  zoodat  {dP)x  dok  negatief  is;  de  druk  wordt  dus 
verlaagd. 
Om  het  teeken  van  {dP)x  nader  te  onderzoeken  schrijven  wij 
voor  (22) 
hH'  - 1+fl 
MidP)x  = 
N 
(29) 
waarin  : 
N = aAH'~{l  + b)A  H 
Zet  men  hierin  de  waarde  van  a uit  (23)  dan  kan  men  voor  (29) 
schrijven : 
A H'  y—y^ 
M . (dP)x  = 
. . (30) 
Beschouwt  men  de  drie  bovengenoemde  gevallen  a,  /ft  en  c dan 
kan  men  voor  (30)  schrijven  : 
a) 
idP)x  = 1 
.V— ViJ 
. . (31) 
ft) 
{dP)x 
. . . 
L^i  ,v— :'/J 
. . (32) 
c) 
{dP).r  = 
r _^  + (i-ir)'^'^]  A . . 
L .7— .'/J 
. . (33) 
waarin  L,  K,  1 -f-  en  1 — K positief  zijn.  In  elk  der  drie  formulen 
liebben  L en  K verschillende  waarden. 
Om  het  bovenstaande  toe  te  passen  nemen  wij  de  fig.  1 en  2, 
waarin  XY  een  zijde  is  van  den  komponentendriehoek  XYZ.  De 
punten  FL,  A,  en  G stellen  de  vier  phasen  van  het  invariante 
binaire  evenwicht  E{x  = 0)  = F-\-  A,  A,  (r  voor.  Voegt  men 
een  nieuwe  stof  X toe,  dan  ontstaat  het  ternaire  evenwicht 
E=  F A,  4-  A,  -j-  vloeistoffen  A,  en  A,  doorloopen  dan 
