237 
toe-  en  in  iig.  6 de  teinperatnnr  afneeint,  zooals  ook  in  beide  tignren 
is  aangegeven. 
Fig.  5. 
Fig.  G. 
Wij  vinden  dus  liet  volgende; 
voegt  men  aan  liet  invariante  binaire  evenwicht  7?  (.r  = 0) 
= F L.^  G een  niet  vluchtige  stof  toe,  die  met  de  vaste 
stof  F mengkristallen  vormt,  dan  wordt 
de  temperatuur  verhoogd,  als  de  driejihasendriehoek  vast-vloeislof- 
vloeistof  zijn  geconcentreerde  vloeistof  naar  de  zijde  van  den 
i komponenteiidriehoek  keert  (fig.  5) 
I en  verlaagd,  als  die  driephasendriehoek  zijn  geconcentreerde 
I oplossing  van  die  zijde  af  keert.  (fig.  6). 
Bij  vergelijking  van  fig.  I met  fig.  5 en  van  fig.  2 met  fig.  6 zal 
de  lezer  zien  dat  das  voor  de  tem[ieratnursverandering  dezelfde 
regels  gelden  onverschillig  of  de  nieuwe  stof  al  of  niet  met  F 
mengkristallen  vormt. 
Ten  slotte  zouden  wij  nog  het  algenieene  geval  kunnen  behandelen 
dat  de  nieuwe  stof  niet  alleen  mengkristallen  vormt  met  F maar 
ook  vluchtig  is. 
öit  fig.  3 en  4 volgt,  in  verband  met  de  beschouwingen  in  het 
begin  dezer  mededeeling,  dat  kurve  E van  uit  punt  i in  alle 
richtingen  kan  gaan. 
Om  {tFr)x  te  bepalen  moet  men  in  (3(3)  nu  nog  den  term 
(A  r -j-  A V')  x opnemen  ; wij  krijgen  dan  weer  bij  benadering  (40), 
tenzij  a',  uiterst  groot  is. 
De  fig.  5 en  6 blijven  dus  ook  in  dit  geval  gelden,  tenzij  de 
driephasendriehoek  qqFh  smal  wordt  en  de  concentratie  van 
de  tneuwe  stof  in  den  dam|)  uiterst  groot  is. 
Leiden.  Anorganisch  Chein.  Lab. 
( Wordt  vervolgd). 
