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Auf der rechten Seite der Gleichung (12) ist jetzt nur der 
Ausdruck 
N—\ / , N- 
\9 + 
-(«—/■)*) = 
G 
r Nr 
noch unbekannt. Er kann durch Beobachtungen an einem 
Körper von bekanntem Brechungsexponent, z. B. Luft, bestimmt 
werden. Bezeichnen wir die auf diesen Körper bezüglichen n 
und \p durch % und setzen zur Abkürzung 
-^0 = («— S'H % cos2 j//„ 
Ncos^ipQ (N—\c—e , y 
H- — p- l~ß—a cos IOq] 
2smxpQ \ N r ^ 
■\T ' . . — 1 ^ \ ^ \ 
— Nasm ^0 cos tp„ ^ cos I//0 ), 
SO folgt aus (12) 
fio — N sin xpQ — Mq — G sin ipQ cos ipQ — sin^ ipQ , also 
( 18 ) G =■ ”” -I- („ _ Nsiü xp^y. 
Nach Ausführung der angegebenen Bestimmungen kann nun 
die Gl. (12) zur Messung der Brechungsindices beliebiger Körper 
durch Beobachtung auf beiden Seiten der Halbkugel verwandt 
werden. Stellt man den Horizontalkreis so, dass e Null wird, 
so lassen sich die beiden letzten Glieder zusammenfassen und 
wir können schreiben: 
(19) n — N^mxp + G^mxp c>o^\p 
+ NH^ sin ih cos^ xLf — ,r^sin^ lU H ; - cos ib — 
r ^ 2N ^ ' smip \ ^ 2 
Bei sehr guter Ausführung und Justirung des Instruments 
können die Glieder zweiter Ordnung so klein werden, dass sie 
nicht berücksichtigt zu werden brauchen; es bleibt dann als 
Correctionsglied nur das allein übrig gebliebene der ersten 
N—i 
Ordnung g sin i/j cos xp. Aber es ist bei jedem Instrument 
— «A 
