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dass nach Mittheilung der Zeiss’schen Werkstatt die Brechungs- 
exponenten sowohl der Halbkugel als des Prismas mit einer 
Unsicherheit von 3—4 Einheiten der letzten Stelle behaftet 
sind und dass sie sich auf eine Temperatur von 18 — 19^ C. be- 
ziehen, während unsere Messungen bei erheblich höherer Tem- 
peratur stattfanden, als befriedigend zu bezeichnen ist. 
Benutzen wir die Gleichung (21*), so bekommen wir 
iVsin^= 1,503444, 
für das zweite Glied: — 0,002351 und die Summe der drei 
letzten nach der Tafel mit Berücksichtigung der beigefügten 
Bemerkung: — 0,000119, also 
n= 1,50097. 
Endlich ergibt Gleichung (21a*) 
iVsin(5= 1,498769, 
für das zweite Glied : + 0,002370 und die Summe der drei 
letzten wie eben — 0,000119, also 
n== 1,50102. 
4. 
Ich will noch zeigen , wie mit Hülfe eines kleinen Zusatz 
prismas Brechungsexponenten bestimmt werden können , die 
grösser sind als der der Halbkugel. 
In der Fig. 5 bedeute ABC ein auf die Halbkugel aufge- 
legtes spitzwinkliges Prisma von starkbrechendem Glase, dessen 
Brechungsexponent iVj grösser als iV, der Brechungsexponent 
der Halbkugel sei. Wird auf dies Prisma ein Körper vom 
Brechungsexponent n gelegt und ist i der Grenzwinkel der 
Totalreflexion an der Berührungsfläche, so ist 
n — N-^ sin i. 
Der Winkel, unter welchem die Grenzstrahlen auf die andere 
Prismenfläche einfallen ist nun i wenn f den Prismenwinkel 
bedeutet, und wenn wir durch w den Winkel bezeichnen, unter 
dem die Strahlen in die Halbkugel eintreten, so ist 
sin (i— 0 “ N sin co. 
