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ginär für — üebergangsfällen ^==y, 
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— (oder — ij-) reduciren sie sich auf den unendlich kleinen Kugel- 
Ci Ci 
kreis (und den Gegenkreis) und den Hauptkreis, welcher den 
Aequator zu den Mittelpunkten bildet. Für ^ = 1 resultirt 
der specielle Fall a) s^ — £2 = für ^ = 0 der unendlich 
ferne imaginäre Kugelkreis. 
d) Einer Dreh Spiegelung, d. h. einer Drehung um 
eine Axe von der Amplitude verbunden mit einer Spiegelung 
an der zugehörigen Aequatorebene , entspricht eine allgemeine 
(uneigentliche) Correlation, deren beide sphärische Kerncurven 
concentrische kleine Kugelkreise und deren Gegenkreise sind. 
Die Mittelpunkte derselben sind wiederum die Endpunkte der 
Axe, und die beiden sphärischen Radien und €2 ergänzen 
sich zu wobei: 
tg £,' = COtg 
( 5 ) 
ist. Die beiden Kerncurven sind also umgekehrt wie unter c) 
imaginär für -1 < dagegen reell für — -^ < ^ < -i-* 
u n u u fl u 
Die Uebergangsfälle — = A oder — -i' ergeben dasselbe 
fl ^ a 0 
2 7e 
Resultat wie unter c), während für — = 0 der oben erwähnte, 
n 
der einfachen Spiegelung entsprechende Fall b) resultirt. Für 
2 'A 
1 ergibt sich wiederum der unendlich ferne imaginäre Kugel- 
kreis; der zugehörige Fall der (uneigentlichen) Polarcorrelation 
ist der der Inversion entsprechende. Bei dieser Polarcorre- 
lation entspricht jedem Hauptkreis der Kugel der Gegenpunkt 
des Punktes, welcher ihm bei der eigentlichen Polarcorrelation 
(2) oder (2«) entsprach; jedem Punkte der Kugel entspricht 
zwar in beiden Fällen derselbe Hauptkreis (dieselbe Ebene), aber 
das eine Mal die eine, das andere Mal die entgegengesetzte 
