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Kedner gellt nun auf die Theorie des Apparates näher ein und zeigt 
an Diagrammen und durch Kechnung, welche Gesetze sich in Bezug auf 
den Verlauf der Regulirung aufstellen lassen. Bei Annahme einer Pro- 
portionalität zwischen Weg und beschleunigender Kraft entstehen sehr 
einfache Beziehungen, die es ermöglichen, sogar die Ausgleichszeit, d. h. 
die Zeit, welche von der Störung bis zur Wiedergewinnung eines neuen 
Beharrungszustandes verfliesst, zu berechnen. Die theoretische Forderung, 
dass der mit der Einleitung der entgegengesetzten Drehrichtung im Wende- 
getriebe verbundene Zeitverlust so klein wie möglich sei , hat Redner 
durch Construction eines besonderen Einfallmechanismus erfüllt, der die 
Kuppelung unbeschadet der nachfolgenden Auslösung mit Maschinenkraft 
zum Eingriff bringt, sobald nur der Regulator die Tendenz zeigt, den 
Eingriff zu bewirken. Er erklärt die Einrichtung des Mechanismus und 
theilt die damit gewonnenen Versuchsresultate mit, insbesondere das wich- 
tige Resultat, dass er mit dem Apparat im Stande gewesen, eine leere 
Dampfmaschine, hei welcher derselbe die Expansion verstellte, in voll- 
kommen gleichförmigem Gange zu erhalten und in kürzester Zeit (nach 
wenigen Secunden) den Beharrungszustand herzustellen, wie oft auch eine 
Spannungsänderung des Admissionsdampfes durch Drosselung vorgenommen 
werden mochte. 
Zum Schluss weist der Vortragende auf die Möglichkeit hin, mit seinem 
Apparat grosse Widerstände mit Sicherheit zu überwinden und seine Ver- 
wendbarkeit zur Ausbildung schnell gehender, mit Expansionsregulirung 
versehener Dampfmaschinen. 
Herr Prof. Dr. Voss demonstrirt zwei im mathematischen Seminar 
des Polytechnikums von Herrn Stud. Frey berg ausgeführte Flächenmodelle, 
durch welche der reelle und imaginäre Theil der doppelt periodischen 
Function Sinam, senkrechte über dem Periodenparallelogramme ausgebreitet, 
veranschaulicht werden. 
Dritte Sitzimg am 5. Mai 1881. Vorsitzender: Prof. Dr. Harnack. 
Herr Prof. Dr. Voss spricht: Ueher ein neues Princip der 
Abbildung krummer Oberflächen auf einander. 
Das Längenelement einer beliebigen Fläche lässt sich im Allgemeinen 
auf die Form: 
ds^ = edu2 -|- 2f du dv gdv^ 
bringen, in welcher e und g gegebene Functionen von u und v, f da- 
gegen für die betreffende Fläche charakteristisch ist. Jede Fläche wird 
demnach in einem gewissen Bereiche als Deformation irgend einer anderen 
betrachtet werden können, bei welcher die Abmessungen nach dem Curven- 
system u = const., v = const. ungeändert bleiben. Die weiteren Fragen 
über die Eigenschaften solcher Abbildungen werden insbesondere für die 
Fälle e = g = 1, e== 1 g = u2 besprochen. 
