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Sache von hoher Wichtigkeit, dass (wie Phot. 11 dreimal wiederholt er- 
kennen lässt) zwei Schichten ohne Weiteres ganz allmählich aus 
einer entstehen oder umgekehrt verschmelzen können*). Dies 
deutet darauf hin, dass die Schichten keineswegs als eine Art 
stehender Schwingungen aufzufassen sind. Auf weitere Erschein- 
ungen, die in demselben Sinne sprechen, werden wir bei der Leuchtmassen- 
bildung in gasverdünnten Räumen stossen. 
5. Entladung in Glasröhren. 
Ganz besonders schön ausgebildet waren die Lichterscheinungen, 
manchmal bei Dauerentladung in engen (mit der freien Luft communi- 
cirenden) Glasröhren. Phot. 12 bis 16 zeigen die hier auftretende Gestalt 
und Ausbildung der einzelnen Lichter in einem 5 mm weiten Glasrohre 
bei etwa 5 cm Distanz der Metallpolspitzen, wenn in den Schliessungskreis 
ein grosser Basalt- oder Alkoholwiderstand eingeschaltet war. Hier nahmen 
die karminrothen Schichten schon ganz das Aussehen an, welches sie, wie 
wir sehen werden, auch in Glasröhren bei nur geringem Luftdrucke zeigen 
(vergl. hierzu z. B. Phot. 29 bis 31). 
Die Photogramme 12 bis 16 sind aufgenommen bei je etwas vermehrter 
Stromstärke; die Erscheinung beginnt (Phot. 12) mit zeitlich getrennt das 
ganze Rohr erfüllenden Lichterscheinungen, welche beim Anwachsen der 
Stromstärke in geschichtete Dauerentladung (Phot. 13 bis 16) übergeht. Ein 
Vergleich der Phot. 13, 14 und 15 lässt die allmähliche Umwandlung 
einer Schicht in zwei durch Stromstärkenvermehrung erkennen 
(ganz analog wie oben bei Phot. 11 durch Schlagweitenvergrösserung). 
Das Glasrohr erwärmte sich beim Stromdurchgange jedesmal in kurzer 
Zeit so sehr, dass bald die ganze Entladung weiterhin durch das leitend 
gewordene Glas erfolgte. 
Fig. 13 zeigt in schematischer Zeichnung die Lichtentwickelung in 
Fig. 13. 
abj b 2 c 1 c 2 c 3 
Glasröhren bei Atmosphärendruck; es folgen nach einander: 
(nach Goldstein’s Dunkelraum zunächst) 
a = helles Kathodenlicht, 
(dann Trennungsraum, hierauf) 
h ± = erstes Lichtmaximum des zweiten ziegelrothen Lichtes, 
(lichtschwaches Gebiet) 
b 2 = zweites Maximum des zweiten, ziegelrothen Lichtes, 
c v c 2 und c 3 drei Schichten des dritten, karminrothen Lichtes. 
Fig. 13 kann als typisch betrachtet werden für die nahe continuir- 
liche Entladung in Glasröhren (auch bei niedrigeren Drucken)**). 
*) Bemerkenswerth ist auch , dass ein zur Erde abgeleiteter Draht (abgesehen von 
einer Ablenkung der Funkenbahn) in der Umgebung seines dem Dauerfunken auf etwa 
0,o5 cm genäherten freien Endes eine dunkle Stelle in der Funkenbahn erzeugt, ohne 
den Dauerfunken zu zerstören; auf diese Weise lässt sich z. B. eine Schicht des Dauer- 
funkens während der Drahtannäherung in zwei Hälften zertheilen. 
**) Zu berücksichtigen ist freilich, dass diese Lichtgestalt sich etwas ändert, je 
nach der speciellen Lage der ausgezeichneten Stelle in ihr (vergl. Abschnitt 7 und 12). 
