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Phot. 29, 30 und 31 (aufgenommen mit je 5 Secunden Beleuchtungs- 
dauer) zeigen für 5,3 cm Druck geschichtete Entladung (Kugelfunken) mit 
ruhenden Leuchtmassen bei je constantem Strome und zwar Phot. 29 
bei kleinster (ca. 1/2000 Amp.), Phot. 30 bei grösserer und Phot. 31 bei 
grösster (ca. 1/600 Amp.) Stromstärke. 
Das zweite Lichtmaximum des ziegelrothen Lichtes war im benutzten 
Rohre meist sehr lichtschwach*), das erste dagegen sehr deutlich; 
dieses entfernt sich (ebenso wie bei Atmosphärendruck, vergl. Abschn. 6) 
mit wachsender Stromstärke von der Kathode. Auch das helle 
Kathodenlicht mit Trennungsraum war scharf ausgebildet**). 
11. Nahe eontinuirliehe Entladung (Büsehellichtbogen) und 
Righi’sehe Kugelfunken. 
Die Lichterscheinungen der untersuchten Entladungsart zeigen also 
vom Atmosphärendruck bis zu 5 cm herab genau die gleichen charak- 
teristischen Gestaltseigenthümlichkeiten und die gleiche Anordnung der 
Lichter, zeigen auch qualitativ die gleiche Abhängigkeit von der Strom- 
stärke. 
Ueber die hier von mir behandelte Entladungsart liegen meines 
Wissens bisher nur zwei eingehendere Untersuchungen vor, nämlich die 
schon Eingangs erwähnten***) von A. Wüllner und A. Righi, beide für den 
Druckbereich um 5 cm. Dass die von mir behandelte „nahe eontinuirliehe“ 
Entladungsart (Dauerfunken, Büschellichtbogen) mit der von genannten 
Beobachtern untersuchten, von A. Righi als „Kugelfunken“ bezeichneten, 
identisch ist, lehrt ohne Weiteres ein Vergleich meiner Phot. 29, 30 und 
31 mit den von Righi mitgetheilten Abbildungen. 
Bei der hier untersuchten geschichteten Entladungsart (Righi’schen 
Kugelfunken) mit Leuchtmassen erfolgt der Elektricitätsfluss zwischen den 
Elektroden offenbar streckenweise fast lichtlos auf breiter, streckenweise 
mit Lichtentwickelung auf enger Bahn f). Diese Bahnverengerung kann 
sehr weit gehen, und man hat wahrscheinlich jede Leuchtmasse aufzufassen 
als einen Funken zwischen lichtlosen Räumen, Gaselektroden ff). Die 
Leuchtmassenbildung besteht also in einem Zerfalle des Gesammtfunkens 
in mehr oder minder ausgedehnte Theilfunken (gewissermassen unter Ein- 
fügung gasförmiger Zwischenelektroden fff ). Hieraus erklärt sich unge- 
*) Daher ist auch auf Phot. 29 bis 31 die ziegelrothe Lichtsäule nicht zu sehen. 
Es sei gleich hier vorausgreifend bemerkt, dass, wohl aus demselben Grunde, auch auf 
den Photogrammen von Righi die ziegelrothe Lichtsäule fast ausnahmslos fehlt; 
dagegen findet sie sich deutlich wiedergegehen auf der Zeichnung von Wüllner; 
1. c. Taf. I, Eig. 4. 
**) Wegen ihrer Kleinheit ist die Lichterfolge an der Kathode auf den Phot. 29 
bis 31 nicht klar zu unterscheiden. 
***) Vergl. die Litteraturangah e in der Einleitung. Zur nahe continuirlichen Ent- 
ladungsart gehören auch die Entladungsformen, welche 0. Lehmann, Zeitschr. f. phys.^ 
Chemie 18, 107, 1895 beschreibt; jedoch war hierbei die Schlagweite zu klein im Ver- 
hältnisse zu dem geringen Drucke und zu der grossen Rohrweite, als dass sich Leucht- 
massen hätten bilden können; dagegen ist bei diesen Formen die ausgezeichnete Stelle 
gut zu erkennen. 
f ) Die Glasfluor es cenz um die Orte des Leuchtens in der Rohrachse täuscht leicht 
bei erster Betrachtung. 
ff) Die elektrische Ladung der Glaswand ist hei engen Rohren ebenfalls zu be- 
rücksichtigen. 
fff) Vergl. die ähnliche Deutung von Righi, Lum. El. 42, 1891, p. 613. 
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