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Schichtenzahl des Geissler’schen Anodenlichtes vermehrt, die eigentüm- 
liche lichtschwache zweite Entladungserscheinung aber nicht zum Erlöschen 
gebracht werden. Beobachtungen im rotirenden Spiegel schienen darauf 
hinzudeuten, dass beide Entladungsarten zeitlich rasch alterni- 
rend im Rohr auftraten. 
Bei Verdünnungen unter 0,oi cm nimmt die Ausdehnung und Licht- 
intensität der Glimmlichtstrahlen rasch zu, ebenso die Gla'sfluorescenz, 
(erzeugt durch die alle Schichten allmählich durchdringenden Kathoden- 
strahlen). Im Glanze dieser Lichterscheinungen verschwindet zuerst das 
(ziegelrothe) Lichtwölkchen, dann auch das mehr und mehr verblassende 
geschichtete Anodenlicht, schliesslich erstrahlt das ganze 60 cm lange 
Glasrohr im blendenden hellgrünen Fluorescenzlichte und sendet seiner 
ganzen Länge nach die bekannten Röntgenstrahlen aus. 
Trotz der in diesem Abschnitte geschilderten und anderer weniger 
interessanten Complicationen der Erscheinungen ist es kaum zweifelhaft, 
dass die nahe continuirliche Entladungsart (Kugelfunken, Büschellichtbogen) 
und die gewöhnliche continuirliche Geisslerrohrentladung sich ohne Un- 
stätigkeit ineinander überführen lassen, dass beide Entladungen derselben 
Art sind. 
Die gewöhnlich auftretende Anodenlichtsäule der continuirlichen Ent- 
ladung ist wahrscheinlich aufzufassen als eine Leuchtmasse (resp. auch 
nach den Angaben am Schlüsse des 12. Abschnittes als mehrere vollständig 
ineinander geflossene Leuchtmassen) des positiven Antheiles. Der aus- 
gezeichneten Stelle entspricht dann das Gebiet zwischen der Anodenlicht- 
säule und dem ziegelrothen Lichtwölkchen, wir haben also dieselbe 
Entladungsform vor uns, welche Fig. 10 Abschnitt 2 für den 
Elektricitätsdurchgang durch Funkenstrecken in freier Luft 
zeigt. Fehlt, wie es wohl in der Regel der Fall ist, das ziegelrothe 
Licht ganz, so fallen Trennungsraum und ausgezeichnete Stelle zusammen. 
Bei der Entladung in freier Luft (Fig. 10) bildete sich, wie schon an- 
gegeben, die ausgezeichnete Stelle immer in nahe gleichem Abstande von 
der Halbleiterkathode aus, das positive karminrothe Licht endigte stets 
in gleicher Entfernung von der Kathode ; das Analogon hierzu ist die von 
Faraday bemerkte Thatsache, dass die Anodenlichtsäule (in gasverdünnten 
Räumen) bei Verschieben der Elektroden stets in nahe demselben Abstande 
von der Kathode endigt. 
In Abschnitt 7 wurde nun gezeigt, dass die Entladungsform der 
Fig. 10 nur ein Specialfall einer allgemeineren, vollständigeren ist, deren 
Schema sich gleichfalls in Abschnitt 7 angegeben findet. Wir haben 
demnach anzunehmen, dass auch die gewöhnliche Geisslerrohrentladung 
(ebenso wie ihr Analogon Fig. 10) nur ein (in der Regel auftretender) 
specieller Fall einer ganzen Anzahl möglicher Entladungsformen ist*), 
deren Lichterbildung sich auf das Abschnitt 7 angegebene allgemeinere 
Schema zurückführen lässt. Letzteres würde freilich noch durch einige 
erst in gasverdünnten Räumen zu beobachtende Einzelheiten zu er- 
gänzen sein. 
*) Welche Entladungsform speciell bei den Beobachtungen im Abschnitt 13 mit 
der gewöhnlichen alternirend auftrat, muss dahingestellt bleiben. Mehrere Schichten- 
systeme bei denselben Druckbedingungen beobachtete auch Y. Felix; vergl. Sitzungsber. 
des naturwiss. Vereins f. Schleswig-Holstein, Bd. XI, 1896, p. 21. 
