167 
zullen worden, slechts als op de ruimte r R niet van toepassing 
te beschouwen, om ze weer juist te doen zijn. 
Is r zeer groot ten opzichte van a, dan nadert de verhouding 
rf : r tot 1 . 
De omtrek van een cirkel, die het centrum tot middelpunt heeft, 
is, volgens (7), 2 jrr. Dit laat zien, hoe r gemeten kan worden. Cir- 
kel a heeft den omtrek 2 ia. 
Men zou in (7) een substitutie van den vorm t—f (r,r) kunnen 
doen. Dan zou een term met drclr optreden e.n de snelheid c van 
licht, dat zich langs r voortplant, zou berekend moeten worden uit 
een vergelijking van den vorm 
F 1 (r, r) -p F , (r, r) c— F, (r,t) d = 0 
en twee waarden hebben, de eene voor licht, dat van het centrum 
komt, het andere voor licht, dat er naar toe gaat. Bovendien zouden 
deze waarden van t afhangen. Tengevolge van het laatste verschijn- 
sel zouden wij het veld niet stationair noemen en het eerste ver- 
schijnsel is niet in overeenstemming met de wijze, waarop de tijd 
op twee plaatsen vergeleken wordt. Willen wij beide voordeelen 
behouden, dan is een dergelijke substitutie dus niet geoorloofd, hoe- 
wel ze natuurlijk altijd geschieden mag, indien wij bereid zijn die 
voordeelen op te geven. 
Wij willen er op wijzen, dat men nu (7) bekend is, G als functie 
van r kan vinden. Het resultaat luidt G ~ 0, zooals dat altijd zijn 
moet daar, waar geen stof is. 
4. Wij gaan nu de vergelijkingen opstellen van de beweging 
van een stoffelijk punt in het berekende veld. 
De bewegingsvergelijkingen drukken uit, dat de eerste variatie 
van de integraal 
JL dt 
h 
nul is, indien de gevarieerde standen voor t—t^ent^zt^ dezelfde 
zijn als de werkelijke. L stelt voor de grootheid 
r 
a 
1 — 
r 
waarin r 
Een der bewegingsvergelijkingen is 
