464 
— 2x 2 
d.vj 
P 
5/3 
Óp \ , 2 dp dp 
d$i J 
voor i =|= 4, j — 4 : 
voor i — / — 4 : 
dij** '2 [ P^— 4-s« 
x 3 / 2 v 
co V 
/ dV 4 / 6 a g,- 4 V 
(i) \dxidxi dan* J 
ö 2 /3 
y.'L y 44 — 3x 
5,1,7 
— X 2 ^ 
(7) Ö&7 
5 a? , ; 
4 
a 
Öa?/ J 
J — 2x 
+ 2y 2 h 2 
2x 2 2 
5 2 /3 
dx 4 da?i 
_öMW__ 
<i) 5 x t dxi 
Zö/3 V 
d) \dxi 
Uit deze uitdrukkingen blijkt, dat de laatste moet dienen bij de 
berekening' van y 44 , de voorlaatste bij die van 04 / en de eerste bij 
die van de zes y 4 , ] —\— 4), waarbij dan in sommige 
termen de gevonden waarden van d 4 / en y 4 / moeten worden gesub- 
stitueerd. Wil men L berekenen tot en met de termen van de 
tweede orde, dan kan dit geval achterwege blijven. 
De laatste uitdrukking herleiden wij nog een weinig. Vooreerst is 
" f) hjVj = A(i(i’) 
en verder 
2 2 
(/) 
(fi 5 a’/ 
5/3 V_ 
MJ 
waardoor wij verkrijgen 
- x 2 A (y 44 - 4 |3 2 ) 
A (/3 2 ) 2/3 A/3 = A (/3 2 ) - 2 9 p , 
ö 2 /3 
*x\tp — 3x 
5^ 2 
5 2 <J /4 
2x 3 /2 2 
(, lydtoxi 
De spanningen, die in het rechterlid der gravitatie vergelijkingen 
optreden, behoeven alleen berekend te worden nauwkeurig tot en 
met termen van de eerste orde. Dientengevolge wordt 
T = (1 - x/3) T 44 -2T u . 
C) 
Voor i=|=4, / = 4 verkrijgen wij zoodoende 
en voor 1 
xVs 2 
(0 
: J = 4 
5 2 o, 
0/4 
5 2 Uh 
5,2?/ 5 
/ oa?,- 
5a?/ 2 
— _ 2 
ó 2 /3 
Ö£5a?,- 
2 Ti 
24 
(7) 
ö 2 /3 
^A(y 44 -i ( 3 2 ) = -3x d7 f 
2v 3 / 2 ^ 
5 2 i; /4 
- ... 2x 2 pj3+x(7’ 44 — q)-\-x2Tu (8) 
(O ™5.(?/ (/) 
4. Wij moeten nu de grootheden Tij berekenen. Zij hebben te 
voldoen aan de vergelijkingen 
Ij dxj 
(V-ggVT i i ) =l2\r- 
Ijmn 
■ Xuj 
5a?/ 
r, 
mn 
Stellen wij de termen van de laagste orde aan beide zijden aan 
elkaar gelijk, dan vinden wij 
