466 
waaruit volgt 
Ö 2 <?/4 
S 1 - — — 2x 
ö 2 ,l 
(/) 
en dientengevolge wordt (12) 
A (# 44 — 1 x 2 ^ 2 ) = x (9 4- 4- o P) — x 2 pd + 2zq 2 xf Hr * 
(0 
Stellen wij nu 
Disaas 
* f 
4srr 
d 2 p? 
öF 
4 
7? 
r Q ra 
J 
ordS 
(15) 
dan wordt 
en dus 
L (9 44 - è * 2 d a 
A4 — — -/o A «r/ 2 
(1) 
2A 
d°B' 
Ö4 . 
A B— — 2 xp 
= x (9 -+- 3p 4- p^) - . 
Wij zullen ons nu voorstellen, dat wij te doen hebben met een 
aantal van elkaar gescheiden lichamen; meer in het bizonder denken 
wij aan een astronomisch stelsel. In elk der lichamen zijn dan p 
en P te beschouwen als alleen afhankelijk van luet gravitatieveld 
van de eerste orde, dat door dat lichaam zelve wordt opgewekt; zij 
veranderen dus niet mettertijd. Den term — vdQp kan men splitsen 
in evenveel termen als er lichamen zijn, zoodat in b.v. het eerste 
lichaam \ 
= — JCp 2 Pa 
a 
wordt. De term in deze som, die aan het eerste lichaam kan 
worden toegeschreven, verandert niet. Deze term tezamen met 
3;; -J- qP vormen een nagenoeg onveranderlijke grootheid van de 
eerste orde. Stellen wij nu 
P + Q p — XQP 1 = q' 
in het eerste lichaam (en iets dergelijks in de andere), dan kunnen 
wij q' als de dichtheid beschouwen; in (13), (14) en (15) mogen 
wij dan ook q' inplaats van p zetten. Noemen wij nu deze nieuwe 
grootheid p' opnieuw p, dan wordt 
A (ƒ„ - i x'F + 2A + i ~ 1 = XQ - *» 9 (« , . . (16) 
waarin de haakjes om /I aangeven, dat in elk der lichamen het 
stuk, dat op dit lichaam betrekking heeft, moet worden weggelaten. 
De oplossing van (16) is 
9 
44 
1 + x 13 + 1 x 2 p* — 2 A 
d*B 
w 
yt C qWS 
J 4jtr 
(17) 
Laat nu de lichamen, wanneer zij rusten, bolvormig zijn (stralen 
