467 
R x , . . ., R„) ; nu zij bewegen zullen zij van den bolvorm een 
weinig afwijken ten gevolge van de samentrekking in de bewegings- 
richting, maar de waarden, die (14), (15) en de laatste term van (16) 
geven, zullen daardoor slechts in termen van de derde orde veran- 
deren, hetgeen wij moeten verwaarloozen. In (13) mogen wij dit 
ook doen voor de berekening der /l, die in den derden en zesden 
term van (17) optreedt. Maar voor den tweeden term van (17) moet 
met de afplatting in de verhouding (1 — ±-2,V{' 2 ): 1 rekening worden 
(0 
gehouden. Stellen wij jQdS — Ajtmi, 
d) 
dan wordt volgens (13) 
m; 
Pi— (1 
V{ . . (0 
indien V{ den afstand tot het z-de lichaam voorstelt en indien de 
afmetingen van het lichaam klein zijn t. o. z. van n. Noemen wij 
de coördinaten a\, x 2 , x t voortaan x,y,z , zoodat x,ii/i, Z{ de snelheids- 
componenten van een punt van het z-de lichaam voorstellen, en 
onderstellen wij bovendien, dat (,r ;,yi,Zi) in elk punt van het z’-de 
lichaam nagenoeg gelijk is, dan geeft (14) 
rn;Xi 
9 14 — 2x2 ~ -,g 24 
i r i 
V 
rniyi 
r; 
■ 9,4 = ‘2x2 
mszi 
n 
Noemen wij v{ de snelheid van het z-de lichaam, dan is volgens (15), 
daar de afmetingen van het z-de lichaam klein zijn t.o.z. van /y, 
mivi 
A = x 2 , b 
i ri 
x 2 m\r{. 
mi rn a 
x 2 2 — 2 -2, 
i rij = \ = i rij 
waarin ry j den afstand van het z-de tot het j - de centrum voorstëlt. 
Wij krijgen dus 
044 = 1 -*^-+**M 2 
i ri 
Stellen wij nog < 
m i 
mi v{ 
m; 
m-, 
$*2 — -- — \x2rmn- x'2— 2 
i r i j=\=i r ij 
Ti 
2 •» nv l i 
i 
dan wordt dus 
cis* = 1-22- + 2 2- 
■31 
x ni { — 2 k {, 
hvi’ 
„ki . k n 
i ri 
i Ti. 
Ti 
2Jc t r — 42—2— W 2 + 
i n j r{j J 
ki ■ . ■ f k{\ 
-\-S2- {xidx -f y idy -\-z t dz) — ( 1 + 2-2- {dx* + dy*+dz% 
• (18) 
i 
waarin j in den laatsten term van g 44 de waarde z niet aan neemt. 
Hiermede is hel verlangde veld verkregen. 
