483 
wordt w — v en men vindt 
t 3 
‘3 
1 
2 x 
1 
2x 
1 
2x 
u 
'2 
1 2 n s 
uv uv 
2 u 
4 - 2 11" 8 
i o f i s 
u UV 
2 r 4-— + 
* 2u 
/'2 
— 2v 
u ,, uv 
4“ + 2 U H 
2u v 
(81) 
§ 49. Men moet aannemen dat in de werkelijk bestaande gravi- 
tatievelden de grootheden g a i, waarden hebben, zeer weinig ver- 
schillend van die, welke bij het gravitatie vrije veld behooren. In 
dit laatste zon men hebben 
u — 4, v — tv = 1. 
en wij stellen dus nu 
u — r 2 (1 -4- ft), — w — 1 + 15, 
waarbij de van r afhankelijke grootheden ft en v, evenals hunne 
ditferentiaalquotienten kleine grootheden, stel van de eerste orde, 
zijn. Wij verwaarloozen grootheden van de tweede orde, en vinden 
dan uit (81) 
q 1 = — (2 4 2 ft + 6rg' 4 24ft" 4 rV), 
t 3 S = ~ (ft — v 4 r[i' 4 rv 1 ), 
X 
1 4 4 = — (2ft — 2 15 4 6rft' 4 2r 2 ft" 4 rV'). 
2 ?c 
Bij den gekozen graad van benadering mogen wij aannemen dat 
van de grootheden T a b alleen T 44 van 0 verschillend is. Stellen wij 
- T 44 = fj , (82) 
welke grootheid van r zal afhangen, en zooals wij zullen aannemen 
buiten zekeren bol 0 is, dan vindt men uit de veldvergelijkingen 
r r 
2 C dr 
(x = x 
rdr r 1 r C \ 
j — I r 2 gdr J r gdr 4 I rgdr j , 
o o 
15 = JC 
r 7 
j' r 2 gdr 
rgdr 
Hiermede wordt 
