235 
De integratie is eenvoudig. In plaats van x voer ik eerst de con- 
stante k van GtAüss in. Men heeft 
* r= 8 Jt V , A 0 = — . 
c 
Stel dan 
dan volgt uit (7) 
en hiermee uit (8) 
« I 
r 7 , 
waar nog gesteld is 
4tt dr — m (r), 
r 2 y\ — 2A 0 2 m (r) 
m O) 2 -f 8V q (r), 
(9) 
47tJ r Q rn (r) dr = q (r) (10) 
o 
Stelt men nu nog 
m (r) m (r) -4- 4A 0 2 q (r) (11) 
dan is dus 
r' = ^ m' (r) - m (r) 2 (12) 
rp 
Hieruit vindt men gemakkelijk 
2A 0 2 , 2k 4 r 
7 = — m ( r ) H — m (r) 2 -f 8^r A 0 2 [r + 3A n 2 ra (r)] Q dr 
r r j 
co 
De onderste grens van de laatste integraal is zoo gekozen, dat 
in het oneindige y = 0 wordt. 
Stelt men 
/ 
waar R de straal van de zon voorstelt, dan blijkt, daar voor r^>R 
I * 
(buiten de zon) p — O is, 
7 
2A 2 2/ 4 
— ™'(r) -\ m(r)- -f 2A 0 2 \n{r) N] . . . (13) 
r r 
Deze formules gelden zoowel binnen als buiten de zon, wanneer 
de door de gravitatie onstaande spanningen in de zon buiten rekening 
worden gelaten. Buiten de zon is n{r) = JSf en m\r) en m(f) zijn 
