280 
- = r is, hebben wij de kritische dichtheid. Maar is — <C V dan hebben 
9 •> 9 
wij het geval, dat wij nu behandelen. 
(Zie tig’. 2). Is nu AQ grooter dan 2 r. 
dan hebben wij het besproken geval, 
dat a voor rechtsche en voor linksche 
werking, en evenzeer voor naar boven 
en naar beneden gerichte werking ver- 
groot is, en is er om het punt Q en 
om de drie overige hoekpunten een 
zekere ruimte, waardoor bewegende 
molekulen zich zonder dubbele raking 
kunnen heen bewegen. Maar zoodra 
AQ grooter is dan 2 r, dan is de gele- 
genheid voor de beweging öf geheel weggenomen óf slechts bij 
uitzondering mogelijk. Voor de waarde AQ = ‘2r hebben wij het 
1 . f l\” 
geval, dat OP van tig. 1 gelijk is aan r -f- of dat 2 I r -f- — 1 — Ar 
2 V ■ 2 / 
l 
' 2 1 
of = 172’ 
of r(|/2 —1) — i 
of l — 2 (l/2 — 1) r. In deze waarde 
van — = i/2 — 1 = 0,414..., vinden wij waarschijnlijk de omstan- 
2 r 
digheden die het vastworden veroorzaken, voorzoover dat onafhan- 
kelijk van den bijzonderen vorm der molekulen is. Trekken wij in 
tig. 2 de beide diagonalen, dan zou in elk der vier hoekpunten nog 
een moleknul kunnen geplaatst worden, maar de beweging onmoge- 
lijk zijn, zelfs de warmtebeweging. Het moleknul A zou dan dooi- 
de krachten, die naar Q en naar Q' gericht zijn een resulteerende 
kracht ondervinden gelijk aan a[/ 2, en dus een vergrooting der aan- 
trekking, gelijk aan a( J/2— 1). 
In de ,,Scientific Proceedings of the Royal Dublin Society” hebben 
wij een groote reeks van gegevens van Sydney Yoüng ter berekening 
van de waarde van a in den vloeistoftoestand, en wel door de mede- 
deeling van de latente verdampingswarmte bij verschillende tempe- 
raturen tot zeer dicht bij de kritische temperatuur. 
De medegedeelde warmtehoeveelheid betreft de zoogenaamde uit- 
wendige latente warmte, en de grootheid n heeft alleen betrekking 
7 dp 
p dT 
op de inwendige. Maar door vermenigvuldiging met 
T dj? 
p dl 
kan 
