398 
in het absolute nulpunt bij, dan vinden wij voor de totale spanning 
voor het geval van aequipartitie 
S = (6.4 + 25) e + (2 7 C + 95 + 5) e* 4- 1 
r 9<7+25 3 5+5 N 
18 4 
9 5 
/(9<7+25) 2 ; (3 5 + 5) 2 
V 18.4 2 : 9B r 
e e. 
(3) 
Hierin is £ de totale energie, die met 7 7 evenredig is. De toestands- 
vergelijking voor veranderingen waarbij het lichaam isotroop blijft 
is hiermede gevonden. 
dS 
Om den compressie-modulus te vinden bepalen we — ; we vinden 
d8e 
hiervoor 
64 + 25 
m: 
+ 
54(7 + 185 + 25 
\9 C-{ 2 Dy (35 + 5) s 
54 A 2 
21B* 
(4) 
De factor e hangt nu nog van de temperatuur af; om deze groot- 
heid te vinden kunnen wij (3) toepassen waarbij de laatste term 
verwaarloosd wordt daar wij ons tot een lineaire uitdrukking 
in £ zullen bepalen. De e is dan te vinden door de uitzetting bij 
druk nul te beschouwen. Stellen wij in (3) S = 0 dan vinden wij 
/9<7+25 3 5+5 \ 
18 A 
9 B 
m 
6.4 4 2 B 
+ 
6/1 + 25 
1270+95 45/90+25 
' I 9+ + 35 ~ V i 8.4 
(90 +25) 2 (3 DBEy\ 
35 45' 
9 ö 
+ 
( 5 ) 
54 4 2 1 275 s 
Wij kunnen gemakkelijk aangeven welken vorm de toestandsver- 
gelijking krijgt voor het geval dat wij de quantentheorie gebruiken. 
Wij zullen ons daarbij beperken tot liet geval van zoo lage tempera- 
turen, dat de bovenste grens der integraal in de uitdrukking (196), 
die Born voor de energie geeft, niet meer in aanmerking komt. Dan 
moeten wij in de formule (2) voor den thermischen druk niet alleen 
de verandering van A en 5 met e, doch ook die van de longitudinale 
en de transversale energie in aanmerking nemen. 
Door toepassing van de formules die Born in § 21 heeft aangegeven 
vindt men dan na een eenvoudige berekening als toestandsvergelijking 
8 = (64. + 25) e + (27C r 95 + 5) 
(5(9(7+2Z)) 2 5(3 5 i5) s -l \ ... (6) 
- " ’ *1 d £-tr 1 ‘ ' 
64 5 
6/? 5 
