403 
waarloozing invoert dat er slechts één karakteristieke temperatuur 
is — wordt de soortelijke warmte zelf gebruikt. Daardoor kan de niet 
te overziene benadering die v. Everdingen op p. 35 van zijn disser- 
tatie gebruikt, vermeden worden, nl. het toepassen van formules die 
voor het isotrope lichaam gelden op een aeolotroop lichaam. 
Het beginsel van onze methode is nu het volgende. Wanneer men 
de deformaties e l e s aan het lichaam geeft, zal (gelijk in (2) be- 
toogd is) bijv. X x voorgesteld kunnen worden door 
X-x — X x -f- a e l -|- b (é 2 -f- £ 3 ) 
hierin is X x de thermische druk voor het isotrope lichaam voor 
e 1 — — e z = 0, a en b zijn temperatuurfunciies. Wegens de iso- 
tropie moet in X x de coëfficiënt van e 2 gelijk aan die van e s zijn, 
Y y en Z z volgen hieruit door cyclische verwisseling. 
Xy etc. zijn bij de gegeven deformatie nul wegens de isotropie. 
De soortelijke warmte kan nu berekend worden door de formules 
van Born op het rhombische kristal met de hierboven gegeven c’s toe 
te passen, Daar we van een isotroop lichaam uitgaan zal de ont- 
wikkeling der soortelijke warmte naar e, e 2 e % slechts van de in va- 
rianten kunnen afhangen. Wij kunnen dus stellen 
Cv — C v o -j- n/j ~\- ft d\ 2 + Y 1 2 d" ••• 
waarbij onder C v de soortelijke warmte bij constante e 1 e 2 e s verstaan 
is, C v o die voor e l = e 2 — e % = 0 is. 
Nu kunnen we de thermodynamisehe betrekking 
dC v cPX x 
u rji ^ 
de ~ ~ d/r 
toepassen. Deze levert 
a Y^ft Oh. + + e ») + 7 Oh + e,) = T' 
waaruit volgt : 
d 2 XJ 
d' 2 a 
d 2 b 
dT 2 
d- AV 
d 2 a 
2ft — T 
t d r r 
— j- 6, — (ë„ — j- #3 )| 
dT 2 1 dT 2 v 2 8 
Cl 
= T 
2ft Y 7 — T 
d 2 b 
dT * 
De temperatuurfuncties a ft y zijn uit de formules van Born te 
berekenen, waardoor dus X x a en b te bepalen zijn. In een uit- 
voerige mededeeling zullen wij ook deze berekening zelve mede- 
deelen, wij hebben in het bovenstaande aangetoond dat er in 
principe geen bezwaar tegen bestaat. 
Delft, Juni 1916. Natuurk. Laboratorium, der T. R. S. 
\ 
