405 
welke uit (1) verkregen worden door dt — 0 te nemen. Bij een 
virtueele verplaatsing mogen dus de positiedioeken van de elek- 
tronen niet gevarieerd worden ; hieruit is gemakkelijk af te leiden 
dat slechts tangentiëele hulpkrachten Q 1 en Q 2 (d.w.z. krachten die 
werken op de koördinaten en i|> s ) ingevoerd mogen worden, welke 
er voor zorgen moeten dat het moment van hoeveelheid van bewe- 
ging van elk elektron konstant blijft. 
A fleidmg der bewegingsvergelijkingen. 
A. Vrije trillingen. 
Notaties. Afstand der kernen: 2a (deze wordt als onveranderlijk 
beschouwd. 
Straal van de baan der beide elektronen in den normalen toestand : 
R. (Bij H 2 is R = aV 3; bij He, waarop de berekening eveneens 
van toepassing is, heeft men één kern in het centrum met dubbele 
lading, dus a = 0). 
Normale hoeksnelheid : co. 
Afstand elektron tot centrum van de baan: ri— R d- «/(evenwij- 
dig aan het baanvlak gemeten). 
Uitwijking van een elektron loodrecht op ’t baanvlak: zp 
Positiehoek van een elektron : tg, — cot + A; . 
Verder is: 
W — Vlï 1 d- a~ 
« = Qi + 9* 7 — z i + *« <f' = —*■ 
P= Qi — Q, d~ z,~z 2 
De grootheden p 2 , z x , zj a, /?, y, d, cp worden 'als oneindig klein 
beschouwd, evenzoo p 13 enz. 
Tusschen a, R en co bestaat de betrekking: 
R 
mRcjo* — 
TV 3 
e 
Ik* 
( 3 ) 
welke de evenwichtsvoorwaarde in den stationnairen toestand aangeeft. 
Voor de kinetische energie wordt gevonden: 
T= d-V) 4- è™ (P 1 a + ^ 1 ) + kmK(èVI^A) -h 
d- mKto d - 2 ïyiRcd 4 ^ 2 ^ 2 ) I \vccb 1 d - 
d- mRco 2 (pjd-pa) d~ mR^cjo' 2 . 
Potentieele Energie : 
4U r 2 e i R{Q 1 PQ 2 ) e*(^ 1 d-^ a ') . (? a ) 8 
W ' 'IR IV 3 4 /U 8 iU 
d- 
~ z N 
1 GR* 
Rep* 
167 ?' 
TU 5 
[(222»-a 9 )(9 1 a 4-9. , )-(^- 2a ’)(*i a +*, , )ld- 
