408 
de stabiliteit van liet atoommodel van Bohr l ). Wil men dit echter 
hier doen, dan blijft in Y nog de term 
«V _ e 2 (4b — 
1 GR ~ 16'i? 
staan. Men moet deze dan eenvoudig weglaten, terwijl bij boven- 
staande berekening zijn invloed opgeheven wordt door de opzettelijk 
daartoe ingevoerde krachten Q x en Q 2 . 
B) Gedwongen trillingen. — Dispersieformule. 
Deze berekening verloopt in hoofd zaak zooals bij Df.bije 2 ). 
In het moleknnl wordt aangebracht een daarmee vast verbonden 
assenstelsel: de z-as volgens de verbindingslijn der kernen; de ,r-as 
volgens die der elektronen; de y - as in het baanvlak loodrecht op 
de ^’-as. 
Verder brengen we een assenstelsel aan dat in de ruimte vast 
staat (V// s'-st elsel), en voor t = O samenvalt met het eerste. 
Zij E . e ist de invallende elektrische trilling; ontbondenen langs 
de x'y'z'- assen: 
P.e ist , Qe ist , Re isl ; 
waar 
P — E cos a , Q = E cos [3 , R — E cos y 
Stel verder 
P -1- i Q = p , 
P — i Q = q , 
dan zijn de ontbondenen langs de roteerende assen : 
f) o 
t 
X — w)t jj_ i qe> (- s + ,j 
X X 
Y — peó s ~ u )t - 1 qe l ( s P 0> y t \ 
2 2 
Z = Re ist 
• • ( 16 ) 
De trillingsvergelijkingen vindt men uit verg. (4) — (9) door bij de 
rechterleden op te tellen : 
Xe Xe Ye 
,4 , , enz. 
m m rnK 
Ook nu wordt vastgehouden aan de vergelijkingen (10) en (11) 
(konstant blijven van het moment van hoeveelheid van beweging). 
Het is verder duidelijk dat slechts de [3- met de daarmee gekop- 
pelde r/ -trilling en de ; -t rilling een elektrisch moment zullen geven. 
De vergelijkingen worden (wanneer men nog ter afkorting de 
') Phys. Z. S. 15 (1914) S. 707. 
Sitz. Ber. Bayr. Akad. 1915, S. 1. 
