847 
ö d . 
V 9 if Vqic -f w b q c ) — (w*gï) 
ff,/;. 
(8) 
r ö öio* 
Den term - — (iu b q L ) kunnen we om vormen tot q c - \- w l q a 
Oxij ' 0X6 
waarvan het eerste stuk verdwijnt wegens de on vernietigbaarheid 
van lading 
dVg9> hi 
w l 
qd 
dx6 
/<jty bi q c j 
dxb 
qd wegens (C) 
dqd 
— VgV n 
Ö/i 
Xb 
Hierin is de laatste term = 0. 
We kunnen dus substitueeren in (3) 
ö , b s ö| /gty bi q c i 
{w b qc) — - 
di 
Xb 
de 
Xb 
De vorm (3) wordt dan 
d 
d 
A ( V g tpct 'V ) — (w* qi ) 
oxb öx c 
( fx c 
dit moet gelijk zijn aan 
K c V 9 — 
~ dL 1 l/ g 
dx. 
'öL 
VV\ J VLyg _ f dL t V g' 
dxc J w , 
dx 
dx 
]> 
'»>q J J 
Hierin beteekent -4^— -- de toename van de grootheid Li Vg bij 
dxc 
een voortgaan in de x c richting, waarbij ook de gravitatie poten- 
tialen veranderen. Onze variatie is echter zoodanig, dat alleen de 
q s en w s na de verandering een waarde hebben als te voren op 
een plaats, die —dx c in de x c richting verder ligt. Daarom treden 
fdL t Vg\ 
de termen — - — - op, die de toename van LiV g weergeven, 
V U.V C J w,q 
alleen tengevolge van de verandering in de g mn bij constante w en q. 
Gelijkstelling van de beide laatste uitdrukkingen geeft, wanneer 
we (II) en (III) in aanmerking nemen 
Kc Vu + ( — v — - — V— WgW n tyd — I d c ip mn )] 
\ dx c J iuq dxb 
Hierin is dg = 1 of 0 naar gelang b — c of b =|= c. 
We hebben dus als energietensor 
Tc Vg V> hi tyd — | dc 1 p mn lpm„) • 
. . . (E) 
