1051 
de eerste rechte met den cirkel getrokken, een tegengesteld gelijken 
hoek maakt als deze eerste : — = — 0,49. 
rip 
Het systeem is dus instabiel, zooals trouwens Bohr al opmerkte 
voor alle stelsels, bestaande uit 2 kernen met daartusschen geplaatsten 
electronenring '). 
§ 3. Bij de trillingen A, C\ en lieeft het molecuul geen resul- 
teerend electrisch moment gekregen. Het molecuul zal dus evenmin 
door een uitwendige electrische kracht op deze manier in trilling 
worden gebracht, als het, zoo het deze beweging al uitvoerde, daar- 
door invloed op de voortplanting zou uitoefenen. 
Anders is het met de bewegingen B, en D^. Aan de bewe- 
ging B beantwoordt in de dispersieformule van Debije (formule (1)) 
de 2® term van het rechterlid, de 1® en 3® term te zamen beant- 
woorden aan de beweging de 4® en 5® te zamen aan de beweging 
D^. Om dit in te zien redeneeren we als volgt. De periodieke 
electrische kracht, die zelf evenredig is met cos [st p) heeft langs 
2 JT 
de ^-as een component eveneens met de periode — , langs de mee- 
roteerende assen van het baan vlak echter componenten evenredig 
met cos {st -j- p) cos {at -j- q), die te splitsen zijn in termen met de 
het molecuul 
2jr 
2jr 
perioden en . Het electrisch moment, dat 
s + to s tt> 
verkrijgt onder invloed van de electrische kracht van den lichtbundel 
zal lineair afhanklijk zijn van 7 , ^ en q). De vergelijkingen (4) en 
(5) voor deze grootheden zijn, als we D voor de bewerking — 
dt 
schrijven, ook te brengen in den vorm : 
-f rdr,i) — n'^m) <fi= o 
{D^ -j- y = 0. 
(De integratieconstanten in de oplossingen voor ^ en 99 moeten 
dan worden aangepast aan de vergelijkingen ( 4 )). 
Voor de gedwongen trillingen komt voor deze vergelijkingen in 
de plaats : 
^ i i 
+ n^m){D^ -n^D2)cfi = F, A- F,' j ' ' * ’ ^ 
{D^ + n» Y = Fy 
b N. Bohr, loc. cit. 
