1151 
voor n' z= oneven 
P«'+i ^ 
= sin ^n'ji . ePi^ + sin \{n A^2)jt . ePi* + ... + Cn'+i sin i(2n'— 1) jt . e ^ 
2 
_i=ij=-]6',sm(^n'~l)jr.6Fi« + C^sin(^n'-l) • eFa^ ^ e ^ 
( n ^ n 
»ï' + 2 ^ . 2w'-l 
_ 2 =^ 2 =(^lSW^(^n -2)jr . eFi^ + C^sin{^n'-2) — jt . ePi^-{- ...-\-Cn'-\-\sin[\n 2) — jt.e ^ 
n — — 
"*"2 2 ' 2 
n'+2 
=(-l) 2 ^\C^sin\n . eP^^-\- C.^sinh — —Jt ■ ePi’+...-\-Cn'-\-\sin\ - 
\ 2 
2n'-l 
Pn'+l « 
Van zelf wijst zich in beide gevallen de keten n aan als keten, 
waarin op het tijdstip {t = 0) de oorspronkelijke stroom wordt ver- 
broken, waarvan dus alle inductie-werkingen uitgaan. 
Als we nog als aanvangsvoorwaarde invoeren dat 
E 
voor t=0 i^—i^=z...=z 4-1 = 0 en 4 = — 
r 
dan vinden we, ter bepaling van de konstanten, de volgende lineaire 
vergelijkingen 
n — even ; 
C^G0s\n7t C^GOS l{n-\-2) Jt Cn-\-2,eosnüT 
2 
E 
r 
^ ^ + 2 
Uj cos(|a — l)jr -j- Gos{\n — 1) jt 
-f (7re_j_2Cos(in— l)2jr = 0 
~2~ 
fTj Gos{^n — 2) Jt -f C'a <^os{\n — 2) ~^ - - Jt + . . -j- C'„_j_2Cos(^n— 2)2 je=:0 
2 
(7j GOS Jt 
^ n-f 2 
-|- Uj GOS Jt 
n 
-j- ... -|- C'„_j_2 COS 2jt 
= 0 
C'j GOS 0 
-f- C'a COS 0 
2 
-j- ... -f- C'„-P2 COS 0 
= 0 
2 
(16a) 
