1152 
n = oneven ; 
E 
Cj sin \r\!n + sin i (n'-i-2) jr + ... + sin ^ (2n'— 1) jt =:^' 
Cj sin{hi~l)7r+C^ sin {\n—l)-^^:x+..-\-Cn'-\-i sin{{n —\)‘^ — ^jr=0 
n — ^ n' 
6\ sin {\n'—2)jt+C^ sin {hn'—2) jr+...+ (7,^_i_i sin {^n—2) ^ jr = 0 
n — n' ‘ 
(16è) 
sin \ :rr -\- sin \ 
n'-{-2 
Uit (16®) resp. (J6*) zijn steeds de konstanten C\, C^, . . . C,, te 
bepalen en we stuiten daarbij op soortgelijke determinanten als bij 
de analoge bepalingen van de C’s in I. 
Wanneer wij de stroomen I (7) of II (15®) en (15^) graphisch 
voorstellen, ontstaan geheel soortgelijke curven. Wij bepalen er ons 
dus toe slechts de curven te geven van een voorbeeld van het geval 
II. De curven in fig. 1, 2 en 3 stellen voor het verloop van de 
stroomen in elke keten van een serie van 10 ketens, die met elkaar 
magnetisch gekoppeld zijn fen wel is de laatste ook gekoppeld met 
de eerste keten en ontstaat dus het type II) vanaf het moment, dat 
(in afwijking van de notatie in II gevolgd) in keten 1 plotseling 
een electrornotorische kracht ophoudt te werken en er dus, ten koste 
van de electromagnetische energie, die op dat tijdstip in keten 1 
