1251 
stabiele phase zal zich nu bewegen 
langs de lijn 
Bij (leze temperatuwr doet zich 
dus bij variatie van den dridc 
enantiotropie voor 
Fig. 4 heeft betrekking op de 
temperatuur van het metastabiele 
smeltpunt D van het nnaire stel- 
sel. Het eenige bijzondere dat deze 
P,X-doorsnede, met de \ orige ver- 
geleken, vertoont is dit, dat het 
metastabiele verlengde \’an de lijn 
voor het innerlijk evenwicht in 
den damp juist het punt ontmoet, 
waar in het psendobinai re systeem 
het metastabiele verlengde van den 
dainptak aG, den damptak van 
het metastabiele vloeistof-damp- 
evenwicht snijdt. Dit beleekent 
dus, dat in metastabielen toestand, 
in het unaire stelsel, koëxistentie 
van vast, vloeistof en damp n.1. 
Su d- G'n -f- Iju optreedt, of ni.a.w. 
dat in deze doorsnede voorkomt, 
X 3 het metastahiele snieltevenioicht on- 
Fig. 4 , der den danipdridc. 
Fig. 5 komt overeen met t^, een temperatnnr een weinig beneden 
de eutectische temperatuur van het pseudobinaire stelsel gelegen. 
In verband met het vorige is deze figuur zonder meer duidelijk. 
Fig. 6 heeft betrekking op de temperatuur tj, die eenigszins boven 
de entectische temperatnnr van het psendobinaire systeem lig^t. De 
P,X-doorsnede van het psendostelsel vertoont dientengevolge een 
gebied voor de stabiele koëxistentie van vloeistof (L'L) en damp 
(G'G), van Sa-mengkristallen vloeistof (L''L') en van 
S.rmengkristallen j en vloeistof (.T/'H). De nnaire figuur 
is weer zonder verdere toelichting duidelijk. 
Hoe hooger de temperatuur gekozen wordt, bij des te hoogeren 
druk treedt natuurlijk het overgangspunt op ; om echter de afmetingen 
van de figuur te beperken heb ik mij daar niet aan kunnen houden, 
de figuren zijn dus zeer schematisch. 
