1279 
zoodat 
'P^u'^ 
11 u~ 
n' m 
Voor n' zullen we nu de hypothese invoeren, dat het gelijk is 
aan het aantal moleculen, dat bevat is in een bolvormige laag, die het 
BRüWN’sche deeltje omgeeft en de dikte van één moleculaire middellijn 
o heeft. Denken wij, dat in een vloeistof de moleculen nagenoeg 
aan elkaar raken, dan wil dit dus zeggen, dat alleen de binnenste 
laag vloeistof-moleculen krachten op het deeltje zullen uitoefenen. 
Schrijven wij dus n voor het aantal moleculen per c.cM., dan stellen 
wij: n' = •^ jT (ï^ o 71 . Is a = 100 (J, dus van de orde 10“^ cM., dan 
wordt -^ = + 100, bij a = 1000 o wordt die verhouding ±1000 
p'^u^ 
tenminste als de dichtheid van het gesuspendeerde deeltje en van 
het medium nagenoeg gelijk is. 
Nu wij aldus een uitdrukking voor — hebben gevonden, zullen 
wij trachten er ook een te vinden vooi =. Daartoe merken wij op 
dat q uit termen bestaat die alle een factor u' , v' of 7o' be\'atten. 
Na botsing van het molecuul hebben de grootheden u',v' en 7.d' 
geheel nieuwe waarden aangenomen. Noemen wij den gemiddelden 
tijd tusschen twee botsingen voor een molecuul van het medium t, 
dan zidlen n' moleculen in den tijd r gemiddeld 7i' botsingen liebben 
ondergaan. Wij zullen nu aannemen, dat in den tijd t de grootheid 
q gemiddeld één keer van teeken verwisselt of althans een geheel 
nieuwe waarde aanneemt, onafhankelijk van de waarde aan het 
begin van het tijdje t. Kiezen wij het vroeger ingevoerde integratie- 
interval nu gelijk aan r, dan zullen wij bij benadering mogen 
stellen Q" = q‘‘ r\ 
Zoo vinden wij ten slotte : 
31 /- 
— u’‘ T"’ 
n m 
BM- 
V ■= 1 1 
n' m 
wanneer wij t — rr den tijd noemen gedurende welken de uitwijking 
A verkregen wordt. Als JS/ het aantal moleculen voorstelt, vervat 
in één gram-molecuul, dan kunnen wij ook schrijven : 
BRT.r.t BRT.r t 
— = (3) 
N . n'm . o . q . N 
§ 3., In deze formule is r zeker wel de grootheid van welker 
