1309 
2mVw 
r 
2mh‘^w^ 
- — M^=: 
[(i;^ + (iï,-36)- + • ■ ■ + l£,~{2p-l)er] “ 
ril 11 
{E-2,y^ ^ [E,~2{p-\y-] 
mli'vo^ 
7^“ 
{E-2ey \E,^2{p-\y\ 
De reeksen tusschen vierkante haken kunnen we, gebruik makende 
van de eigenschappen der gammafuncties, naar opklimmende nega- 
E 
tieve machten van -- ontwikkelen; het resultaat is echter vrij samen- 
2c■ 
gesteld, reden, waarom ik het niet weergeef. 
c. Ook kunnen we aannemen, dat het uitwendige veld geleverd 
wordt door een stroom, die als eene gedempte schommeling afneemt, 
zooals het geval is met den ontladingsstroom van een condensator. 
Dan kunnen we schrijven Hn — H^ .g— (”— als r de periode en 
h de demping voorstelt. Dan wordt 
^1 
]■ 
Is nu H^p nog juist iets grooter dan A, zoodat we H^p = A kunnen 
stellen, dan komt er 
7l/= — 2m [1 
p2kT 
_j_ g4feT ^ ^ — g2{2p—l)kT'j . — m -\- 
1 + ^1 1) 
Bij zeer kleine demping wordt dit 
M — mlcT ( 11 - 
Hy 
17 
Is daarentegen slechts zeer weinig van A verschillend, zoodat 
we kunnen stellen — A, dan wordt M negatief en wel 
E 
M— — 
■+ 1 
Bij zeer kleine demping wordt dit 1/= — ^ ' 
A = 
H^p -f- 
dan is M nagenoeg gelijk nul. In het algemeen 
zal M echter eene zekere waarde bezitten, hetzij positief, hetzij 
negatief, voornamelijk, wanneer de demping vrij groot is, zoodat b.v. 
aanmerkelijk grooter is dan A, terwijl iets kleiner is dan 
A. In zulk een geval kan de resulteerende magnetisatie zeer wel 
