1524 
] — RT 
en dus de verandering in teller en noemer, door een font in « ver- 
oorzaakt, de waarde van K in dezelfde ricliting verandert. 
De lijn van Smith is stellig eenigszins willekeurig door de waar- 
genomen punten getrokken. Om den invloed van eene verandering 
in deze lijn op de berekeningen van § 11 na te gaan heb ik eené 
tweede lijn in fig. 6 gestippeld aangegeven, welke grootere helling 
heeft dan die van Smith. Het is duidelijk, dat eene grootere helling 
voor de verklaringswijze van § 11 gunstig is. Neemt immers K 
sneller met de temperatnnr af, dan zal de splitsingsgi-aad bij het 
overgangspunt kleiner worden en O' nadert meer tot O-, daardoor 
wordt het samenvallen van ÜB en O' D' begunstigd, (zie fig. 3). 
De vergelijking van de in tig. 6 gestippelde lijn is: 
3770 
log K= — + 4 . 274 . 
Berekent men hieruit de waai-den voor loy K bij de temperaturen 
van tabel 8 en daaruit de splitsingsgraden, dan vindt men de getallen, 
welke in tabel 10 zijn aangegeven. 
TABEL 10. 
t 
P i 
i 
! 
log p 
103^^ 
280 
135.0 
0.652 
1'.454 
1.808 
290 
185.3 
0.647 
1.599 
1.776 
300 
252.5 
0.641 
1.742 
1.745 
310 
341.3 
0.638 
1.878 
1.715 
320 
458.1 
0.632 
2.014 
1.686 
330 
610.6 
0.627 
2.146 
1.658 
De kromme log p = — — ^ — \- 9.790, welke de waarnemingen 
van de kolommen 4 en 5 van tabel 10 bevredigend weergeeft, 
levert voor ^ = 184.5° log p = — 0.287. Deze waarde is in fig. 5 
aangegeven. Men ziet, dat de wijziging veel te klein is om eene 
bevredigende oplossing \an deze quaestie mogelijk te maJ<en. 
Eene lijn van nog grooter helling in fig. 6 moet m. i. onwaar- 
scliijidijk geacht worden. De waarneming bij de laagste temperatuur 
ligt wel merkbaar lager dan de getrokken lijnen, maar deze is ook 
