1565 
De energie van een volume vindt men door (17) met het volume 
element dt te vermenigvuldigen en te integreeren. 
Uit (17) kan nu de spanning in de a’-ricliting afgeleid worden 
volgens 
Wat wij waarnemen is weder het tijdgemiddelde en evenals boven 
vallen door het middelen naar den tijd de eerste graadstukken die 
uit de termen met A en B voortkomen, weg. We krijgen dienten- 
gevolge voor het tijdgemiddelde van de spanning in de , «-richting 
= ?>CId H- Dl, {e, + e,) + Dl, + E{e,e,—{eA). 
Deze kracht is weder voor alle punten gelijk, men kan dus over 
het volume één integreeren en het middelen en integreeren ver- 
wisselen. Let men dan nog op de isotropie dan ziet men gemak- 
kelijk in dat bijv. — -t^ 4 * gelijk is aan zoodat voor S ver- 
kregen wordt : 
+ {D + ^E)B]dr . . . (18) 
Bepalen we nu het gemiddelde van de potentieele energie dan 
vallen daarin de termen met C, D en E weg, en er ontstaan twee 
stnkken, waarvan men, wegens de beteekenis van de invarianten 
en ziet dat ze op de longitudinale en transversale golven elk 
voor zich betrekking' hebben. Deze stid^ken zijn 
8gi r= A jl^dr . (19a) 
en 
e^tr = B lEdr (196) 
in den stationairen toestand is de potentieele energie op bepaalde 
wijze over deze golven verdeeld. 
Voor den thermischen druk vinden wij thans : 
- 3U + -ID- jD kE - 
S — l. - — tr • • ( 20 ) 
b Dit is de gebruikelijke formule, die niet streng is als men ook de t’weede 
machten van de deformaties in aanmerking neemt, zooals hier anderzijds in de 
termen met C, r> en E immers juist gedaan wordt. Bij gebruiken van de juiste 
formule zou men dus zelfs dan een uilzettings-coëfficient vinden, als aan de wet 
van Hooke voldaan werd. Voor zoover getallen-waarden bekend zijn, schijnen deze 
aan te wijzen, dat de invloed van de hier dus verwaarloosde termen soms merk- 
baar zou kunnen zijn. We zullen later op de berekening daarover terugkomen. 
(Noot bij de correctie.) 
