1070 
^ n \ dxb 
i a = — m X ( 6 ) g (l b — — 
ds 
voor a — 1, 2, 3, en dat de energie is — i v kan men voor een ideaal 
gas ook dadelijk de uitdrukkingen opstellen voor de trekspanningen, 
de hoeveelheid van beweging (impuls) en de energie per volumen- 
eenheid, en den energiestroom. Zonder in details te treden met 
invoering eener verdeelingsfunctie vermeld ik slechts het schema 
der noteering : 
V-g Td 
V-g T* 
V-g Td 
V g 7 1 4 X x Xy X s i x 
\ / -g 7y 
V-ff Td 
V-g Td 
V — ff Td T x Yy Y z — I y 
V—g ïd 
V—ff Td 
V-g Td 
V — g Td (=) z x Zy Z z — ï- (2) 
1 —ff T t ' 
V-ff Td 
V-g Td 
V ff Td S x SyS z E. 
Hierbij is ondersteld, dat wij ons bedienen van de coördinaten 
x, y, z en t r i. T„ is een gemengde tensor. Wij kunnen hem 
den dynamischen tensor noemen. Hij is niet symmetrisch. Wel is 
symmetrisch de covariante tensor 
T ab — 2 (m)g mb Ta. 
Wij merken nog even op dat de som der diagonaalcom ponenten is 
H(a) [/—g T'a = - V—g T. 
5. Voor de bijdrage tot L van de electrische strooming en het 
electromagnetische veld schrijven wij twee stukken neer, ). J/ — g S 
en Al/ — g M. A is dezelfde verhoudingsconstante als in § 1. 
Voor 1 / — gS dx l dx a dx a d.v 4 nemen wij de uitbreiding van het 
integraalelement X (l) e cpi dxi dat fungeerde in de variatiestelling voor 
een enkel geladen deeltje. Maken wij de uitbreiding zoo, dat wij 
overgaan tot een continuen electrischen convectiestroorn, dan vindt men 
1 / — g S = X (m) l Z—g W m rp m . 
1 / — g W m (m = 1, 2, 3, 4) stelt voor wat men gewoon is aan te 
duiden met qv x , Qv lf , gv~ en q. De factor 1 / — g komt, hier als elders, 
daarvandaan, dat wij de verschillende grootheden nemen per tijds- 
eenheid en per volumeneenheid naar coördinatenmaatstaf, en niet 
volgens natuurlijke maat. Het verdient de aandacht, dat l/ — g W m 
bij verandering der g ab niet verandert ; dit is in overeenstemming 
daarmee, dat ook voor een enkel geladen deeltje de term 2 ( m ) ecp m dx m 
onafhankelijk is van de gravitatiepotentialen. 
h X x , Yx, Zz enz. zijn de krachten, door de omgeving in de X, Y, of Z richting 
uitgeoefend op dat vlakje van een eenheidskubus welks naar buiten gerichte nor- 
maal valt in de richting der door den index aangewezen as. < 
