1083 
1 
ü h~ — hy d x 
1 
- h z 0 h x cly 
F« b (=) l 
hy h x 0 — d z 
1 11 
— d, —dij — d z 0. 
C G C 
Hieruit zien we wat de componenten van onzen covarian! 
veldtensor zijn : 
0 h z — hy c d x 
2(ab)g ap g bq F ab =f pq (=) —h z 0 h* c d y 
hy h x 0 c d~ 
0 . 
dy 
'p P 
Wij weten, dat f vq = — — . Hieruit zien we dadelijk hoe 
dxp dx p 
de sealaire potentiaal rp en de vectorpotentiaal a der electronen- 
theorie overeenstemmen met onze potentialen 
Vi r P* <P s <P* (=) a x a y “z —" P- 
Voor de komponenten der per volumeneenheid op de lading 
werkende kracht vonden wij in formule (10): 
F p — j/ g kp — k 2 (m) g W 111 f prii • 
Om dit te laten overeenstemmen met het bovenstaande, moeten 
wij dus aan de verhoudingsconstante k bij de getroffen keuze van 
eenheden de waarde geven k = \jc 2 . De formule wordt dus 
1 
— \/—g k p = - S(m) [ /—g W™f pm . 
Zij blijft dezen vorm behouden ook wanneer men overgaat tot 
een coördinatenstelsel met c X kleinere tijdseenheid, waarin de licht- 
snelheid gelijk aan 1 wordt (c blijft = 3.10 10 ). Het zij terloops 
opgemerkt, dat in de formules van Lorentz 1 ) en Tresling de factor 
1/c 2 ontbreekt. Hieruit volgt, dat zij stilzwijgend zich hebben bediend 
van eene eenheid van lading, die c X grooter is dan de gebruikelijke. 
De scalair voor het veld wordt 
MM-riS 00 F^f nh = | O 2 - F) , 
l 
en de principale functie k (/ — gM= — (< d 2 — h 2 ), conform het inden 
b Ter vergelijking met de verhandelingen van Lorentz diene, dat V — g F ab = 
= i lab en fab = ^ ab . Voorts v' — gW m = Wm. 
70 
Verslagen der Adeeling Natuurk. Dl. XXV A () . 1916/17. 
