J 1 75 
Volgens (3) kan (4a) geschreven worden als : 
^ na* (q — d) (j — 6 n% akv 0 (tj) 
q is de dichtheid van het deeltje, d die van het medium, <j de 
versnelling der zwaartekracht. 
Uit (6) kan a berekend worden. 
Schrödïngër *) toonde aan, dat: 
_ L 
tv 
waarbij t e het gemiddelde is van de tijden, welke het deeltje noodig 
heeft om over een afstand L te vallen. De Brownsche beweging 
bewerkt n. 1 ., dat de gemeten valtijden van eenzelfde deeltje onder- 
ling eenigszins verschillen. 
De meting van A 2 geschiedde op de volgende wijze: ik nam een 
groot aantal malen den tijd waar, waarin het deeltje in horizontale 
richting een zekeren afstand aflegt, wanneer de zwaartekracht door 
een electrischa kracht is opgeh.even. Om uit deze „uitwijkingstijden” 
A 2 te vinden vragen we ons af: wat is de kans, dat het deeltje 
na een tijd t voor het eerst een deelstreep op een afstand /, 
onverschillig aan welken kant, overschrijdt? Wij bepalen ons tot de 
W-beweging. Ik heb de methode gevolgd, welke Schrödïngër 1 ) voor 
een soortgelijk probleem gebruikt. 
Wanneer op een tijd t = 0 een groot aantal JN deeltjes van het 
punt O( x = o) uitgaan, zal het aantal met coördinaten tusschen x en 
x -j- dx op het oogenblik t zijn : 
De beteekenis van a zien we in, door de gemiddelde waarde van 
x* te berekenen. Dan blijkt: 
1 
~ 2~E* 
Noemen we de punten, die op een afstand / rechts en links- van 
O liggen, A en B (fig. 1), dan zullen we berekenen hoeveel deeltjes 
in den tijd t geen van beide punten overschreden hebben. 
1 1 1 1 
B 1 O 1 A C 
Fig. 1. 
Het is gemakkelijk te zeggen, hoeveel wel over A of B zijn 
heengegaan. Bepalen we ons eerst alleen tot A. Wanneer een deeltje 
A bereikt, zijn de kansen, dat het eenigen tijd later links of rechts 
van A zal liggen, even groot. Het aantal deeltjes M' ï , dat A bereikt, 
is dus gelijk aan het dubbele van het aantal rechts van A. 
b E. Schrödïngër. Phys. Zeitschr. 16, 1915, p. 289. 
