1204 
het experiment ook aan het licht heeft gebracht (zie hoofdstuk YI). 
In die formule (16) worden nu de exponent k, die den schom- 
mel tijd T en het logarithmisch decrement bevat 
en de coëfficiënten <j 3 , <j 6 , enz. (a is willekeurig) bepaald door de 
wisselwerkingen tusschen vloeistof en lichaam. Immers door de 
wrijving, die het lichaam ondervindt, werken op dat lichaam kop- 
pels, die uit te rekenen zijn, zooals dat voor de eerste benadering 
gedaan is in meded. N°. 1486 voor ’t geval van een bol, zoodra de 
functiën u) n en y n bekend zijn; als we de momenten der koppels, 
door de achtereenvolgende bewegingstoestanden veroorzaakt, voor- 
stellen door C 1 ,C s ,C i enz. (de momenten met even rangnummer zijn 
alle nul), dan is de bewegingsvergelijking van het lichaam : 
d?a 
de v I 
(verg. 23, Meded. N°. 1486), waarin (J =C l -\-C i -^C i +... Daarbij is 
A n is een numerieke grootheid (met de dimensies van een volume), 
die afhangt van den vorm van het lichaam, verder van de grootheid 
6, dus van k (sehommeltijd en decrement) en van de constanten 
i] en p der vloeistof, en eindelijk van de coëfficiënten o, tot en met 
(j n *). Verg. (17) is dus te splitsen in een reeks van vergelijkingen 
of 
d * 2 a n da„ 
K — -4- L n - — - + Man = 0 , 
de T dt 
n 2 ¥ K nk L n + M = 0 , 
(19) 
’) F stelt voor, zooals in meded. 1486, de tangentieele kracht, per eenheid van 
oppervlakte, in de richting van de beweging ; ds is' de oppervlakte van een ring- 
dt o,i 
vormige strook langs het omwentelingslichaam ; ^7 is de gradiënt der hoeksnel- 
heid van n e orde in de vloeistof dicht bij het lichaam ; z ^ en z* zijn de 2 -grenzen 
van het lichaam. 
2 ) Bevinden verschillende deelen van het schommelende lichaam zich in verschil- 
lende vloeistoffen (b.v. een deel in een vloeistof, een deel" in lucht, zooals bij de 
proeven het geval was), dan is L n zelf nog te splitsen in stukken, die ieder op een 
der vloeistoffen betrekking hebben. 
