1272 
9y ■ 
9 4 
(1 +(jr * 2 y 
9y=m 
9 , 4 m 
Jij 
(i+ohy 
i 
(5) 
(i+oh*y 
Alle g F , buiten de diagonaal zijn nul. Als o zeer klein is hebben, 
voor matige waarden van r en h, de g //v zeer nabij de waarden (1), 
en in het oneindige naderen ze tot de boven reeds gegeven waarden 
(2 A) en (2 B). 
Om de betrekking tusschen «j en a te vinden, moeten wij de 
waarden (5) substitueeren *) in de vergelijkingen (4). Daarbij moeten 
wij rekening houden met de eventueele noodzakelijkheid van het 
aannemen eener wereld materie. Wij verwaarloozen alle gewone 
materie, en deze wereldmaterie denken wij ons gelijkmatig 2 ) over 
de ruimte verdeeld en in rust, zoodat T 44 = g 44 g en alle andere 
T,j,j = 0. De veldvergelijkingen worden dan : 
Gy O -(- |>cg) gg ~ 0, 
G 4 4 — (A 4- £*£>) g 44 — — KQ. 
Voor de waarden van 6r>, vindt men in de beide stelsels 
Hieruit volgt 
A 
Gij =8agj 
G <4 — 0 , g 44 — 1 
X = 4o 
8o 
K 
Q = 
B 
I G N j. = 1 g N1 
l = 12u j 
p = 0 J • • 
(6) 
Het resultaat van A is hetzelfde als Einstein gevonden heeft. Bij 
B is q = 0 : de hypothetische wereldmaterie bestaat niet. 
Welk stelsel verdient nu de voorkeur: A met wereldmaterie, B 
zonder wereldmaterie, beide met de veldvergelijkingen (4) en in het 
oneindige de g^ (2 A) en (2 B), of het oorspronkelijke stelsel zonder 
wereldmaterie met de veldvergelijkingen (3) en de g^ (1), die in 
het oneindige zoo blijven? 
’) Men kan natuurlijk even goed de waarden in elk ander coördinatensysteem nemen. 
2 ) Bedoeld is eene verdeeling met constante g, als o de natuurlijk gemetene 
densiteit is. De in coördinatenmaat gemetene densiteit is dan niet constant, maar 
nadert (in het stelsel x,y,z, t) in het oneindige tot nul. In het hyperspherische 
coördinatenstelsel is ook de in coördinaten-maat gemetene densiteit constant. 
