1371 
samenstelling, die de drie phasen door 
temperatuurverhooging ondergaan, daarbij 
steeds met elkander in evenwicht blijvend; 
wij hebben hier m. a. w. de M- project ie 
der driephasenkromme geteekend. Is de 
volgorde der phasen bij lage temperatuur 
L l GL. i , bij een bepaalde temperatuur 
worden G en L l gelijk, en daarna is de 
volgorde GL^L ^ ; bij die bijzondere tem- 
peratuur snijdt dus de Cr- lijn de Lj-lijn. 
X Dit brengt een andere eigenaardigheid 
Fig. 1. met zich mede, die wij eveneens als ken- 
merk dezer systemen kunnen beschouwen. De p,£-figuur moet voor 
de lage temperaturen, waar de volgorde L X GL 2 is, den vorm van 
fig. 2, voor de hoogere dien van tig. 3 aannemen, zooals men 
T 
X 
Fig. 3. 
grafisch gemakkelijk inziet. Daartusschen ligt een bijzondere over- 
gangsfiguur, in welke G en L l juist bij den driephasendruk samenval- 
len, en het maximum — raakpunt der beide damp-vloeistof-krommen — 
ook bij den driephasendruk valt. Beide figuren hebben wij bij het 
gekozen systeem onderzocht. 
In de eerste plaats hebben wij de p , ^'-diagrammen voor verschil- 
lende temperaturen bestudeerd. Daartoe bepaalden wij in een tensi- 
meter de spanningen van verschillende mengsels bij een reeks tem- 
peraturen. Zoolang men dan drie phasen bij elkaar heeft, vindt men 
natuurlijk steeds den driephasendruk ; zoodra echter een der beide 
vloeistoffen verdwenen is, verlaat men de tripelkromme, en vertoont 
elk mengsel zijn eigen druk. Uit de aldus gevonden p, Mijnen inter- 
poleerden wij voor bepaalde temperaturen de spanningen, en con- 
strueerden daaruit de p, ^-lijnen. De tensimetrische methode heeft 
