1387 
v' = -g- X{) a r 
is, ais g e de dichtheid in het middelpunt is, terwijl voor v zelf uit (108) 
een eindige waarde wordt gevonden. Op deze wijze wordt bevestigd 
wat boven omtrent de waarden in het middelpunt gezegd werd. 
Wij zullen ons voorstellen dat in dat punt ook X, (i en hunne diffe- 
rentiaalquotienten eindig zijn. Evenzoo nemen wij aan, en wij mogen 
dat met het oog op (109) doen, dat aan het oppervlak van den bol 
ook X, fi, X en fi'. doorloopend zijn. 
Voor een uitwendig punt vindt men uit (108), als a de straal 
van den bol is, 
o 
Zonder met (109) in strijd te komen kunnen wij aannemen dat op 
grooten afstand van den bol ook l en ft evenredig met -, en dus 
r 
X en p' evenredig met - afnemen. 
T 1 
§ 59. Wij kunnen nu de berekening van t' 4 4 (§ 56) voortzetten. 
De waarden (101) in (99) substitueerende vind ik bij gebruik van 
poolcoördinaten 
waaruit door substitutie van (102) voor een veld zonder gravitatie 
volgt 
Volgens deze uitkomst zou men dus, met poolcoördinaten werkende, 
aan een veld zonder gravitatie zekere negatieve energiewaarde 
moeten toeschrijven, en wel zou (verg. § 57) de energie in de schil 
tusschen twee bollen, met de stralen r en r -(- d r om den oorsprong 
beschreven 
4 -TC 
— dr 
x 
worden. De dichtheid der energie in den gewonen zin van het woord 
zou omgekeerd evenredig met r 2 worden, en dus in den oorsprong 
zelf oneindig groot zijn. 
Het behoeft nauwelijks gezegd te worden dat men, voor hetzelfde 
geval van een veld zonder gravitatie, voor de energie nul vindt, als 
