1388 
men zich van rechthoekige coördinaten bedient ; de normale waarden 
van g a b zijn dan constanten en hunne differentiaalquotienten verdwijnen. 
§ 60. Wij zullen nu, van rechthoekige coördinaten gebruik makende, 
de waarde van t' 4 4 in het veld van een bolvormig lichaam aangeven, 
en wel met de in § 57 ingevoerde benadering. Wij stellen dus 
Qn = — (1 + J) : + -^(A— fi), enz. 
r 
x \ x t 
9 ia = — — (*—(*), enz - 
r 3 
9i4=9,< = 9 z < = 0 , 9 *< =c 5 (14-r). 
Hiermede vind ik, van de betrekking (109) gebruik makende, *) 
' (U,) 
Hieruit blijkt (verg. § 58; dat op een afstand van den aantrek- 
1 
kenden bol r'/ evenredig met — afneemt. Verder verdient het de 
r 4 
aandacht dat, wegens de in § 58 aangewezen onbepaaldheid, wat 
de verdeeling der energie over de ruimte betreft, eenige onzekerheid 
blijft bestaan, maar dat de totale energie van het gravitatieveld 
. ( 110 ) 
= ^ J C 
een geheel bepaalde grootte heeft. 
T ) Van de lange berekening moge hier alleen vermeld worden dat het aanbe- 
veling verdient, de waarden (110) te schrijven in den vorm 
d 3 /? 
0» = --i + ö + av’ eM *- 
d 3 0 
9 1, = 
dx.dx' 
waarbij s en |3 oneindig kleine functiën van r zijn. Men vindt dan 
2x 
|^(a)f^Y+ Z(a) 
ydx a J 
+ i 
dn d« 
d»r./T Öi 
x a 
r a 3 d av 
( W Ylj 
[_a« 0 d.i; 2 - 3 a« a a«^ 3 
\dwjbwi dx k J J j 
(o, *, h— 1,2, 3) 
wat in (111) overgaat als men de betrekkingen tusschen «, (3 en 
1 , . 1 , 
« ~ P — — ^ i $ + 0 ■ — ^ — 9 
n.1. 
en de hiermede uit (109) voortvloeiende gelijkheid x' = v' in aanmerking neemt. 
