1394 
t'x 4 = = o ; tv = f? = t' 4 8 = O, 
l w. z. er bestaan in het systeem (x 1} x 3 , x t , x 4 ) in het gravitatie- 
veld noch hoeveelheden van beweging noch energïestroomen. 
Hetzelfde mogen wij wat de materie betreft aannemen, en wij 
stellen dus voor de totale spannings-energiecomponenten in het 
systeem (x lf x 3 , x s , x 4 ) 
Vestigen wij nu in het bijzonder de aandacht op de componenten 
S', 4 , en X' 4 4 in het systeem (x\, x' 3 , x\, x' 4 ). Men vindt daarvoor 
uit (121) en (122) 
ai - a& ^ _ 
•i. \ 4 — — -ij 1 i 4 4 ; 4-V = — abc -1/ -f- abc 4 4 . (124) 
cc 
= — b i 
+ a 2 X 4 4 
(125) 
Het blijkt vooreerst dat tusschen de hoeveelheid van beweging 
in de richting der ^r-as (— ï', 4 ) en den energiestroom in die richting 
(£'/) de uit de relativiteitstheorie bekende betrekking 
$V = -c 2 iv 
bestaat. 
Verder hebben wij voor de geheele energie in het systeem 
(*'i. *'»» O 
E' =J S' 4 4 dx ' j dx' 3 dx' v 
waarbij de integratie voor een bepaalde waarde van x\ moet worden 
uitgevoerd. Wegens (122) kan men daarvoor schrijven 
dx 4 dx 3 dx v 
bij welke integraal wij een bepaalde waarde van den tijd x 4 in het 
oog vatten. 
Substitueert men hierin de waarde (125) en bedenkt men dat, 
aangezien de toestand in het systeem (x lf x 3 , x t , x 4 ) stationair is, 
dx x dx 3 dx s = 0 
is, dan komt er 
E' =. aE, 
als E de energie is, die men in het. systeem (x l , x 3 , x s , x 4 ) aan het 
stelsel toeschrijft. Op dezelfde wijze vindt men door integratie van 
e, h en de andere indices voorkomen, hetzelfde als van de andere termen; ook de 
eerste term is dus 0, als slechts een der twee indices e en h de waarde 4 heeft. 
Overigens ziet men onmiddellijk aan (97) dat ff verdwijnt voor e =1= 4, 
