1500 
8 (11(1— .r)4-36«) 5 . 10— i 
r» = 278 X^X 0.988 X 1 150 . I0 _I 5 
1 (li(l-«) + 36«) 3 . 10-4 
pk — _ x 0,936 X — — 
F 27 ^ (1 50) 3 . lO—io 
daar de grootheid Vak per Gr. atoom bij tot Hg, gebonden Hg- 
atomen = 11 . 10 — 2 is, bij de vrije kwikatomen daarentegen veel 
hooger, nl. 36 . 10— 2 (vergel. IV in Deze Versl. van 24 Juni 1916, 
p. 456, waar wij voor bismulh, dat in dezelfde horizontale rij als 
kwik staat, 35,6 vonden), zoodat V a.k P er Gr. atoom gemiddeld 
= 11(1 — ai) -}- 36a’ wordt. 
Wij vinden dus: 
T k = 10,10 X 
( 11 ( 1 -«) + 36 a ;) 2 
ï+x 
log p h = 0,1877 + 2 log (11(1— a:) -f 36a;) 
derhalve met fTj c = 3080, ƒ -j- log p\ — 4,880 (zie boven) : 
ƒ= 4,692-2 log (11(1— a) + 86«), 
zoodat x kan worden gevonden uit 
10 ,! 0 ( ) s ___ 3080 
l~\-x 4,692 — 2 log ( )’ 
of uit 
[4,692 -2log (11(1— ®)+36*)] X (1 1(1— *) + 36a;) 2 : (1 -\- x) = 305. 
Is nu #=0 bij Tk, d. w. z. alles bi moleculair, dan wordt dit met 
10 2 .Vak = il: 
316 = 305, 
hetgeen met het oog op de onzekerheden in de uit de halogeen- 
verbindingen berekende waarden van bk en Vak al heel aardig 
uitkomt. Met l/öüfc = 10,8 zou men 306 = 305 gevonden hehben. 
Met x =0,1 zou men met Vak = 9,7 3,6 = 13,3 vinden 393=305, 
hetgeen dus in het geheel niet uitkomt. En met nog hoogere waarden 
van a ware het verschil hoe langer hoe grooter geworden. 
De geringste dissociatie van Hg, tot Hg 1 bij Tk is dus geheel buiten- 
gesloten, zoodat wij moeten aannemen dat kwik daar geheel bi- 
moleculair is. Terwijl de vloeibare kwik a fortiori bimoleculair is, 
zal de verzadigde kwikdamp alleen bij lagere temperaturen (waar 
het groote volume overheerscht) Hg x zijn, maar bij hoogere tempe- 
raturen, tengevolge van het afnemende volume, in steeds hoogere 
mate Hg, (vergel. ook l.c. p. 1637) worden. 
8. Met de iets lagere waarde voor X, nl. ). = 0,936, en met 
è^ = 150.10 — 5 , Vak = 10,8 . 10— 2 wordt nu gevonden; 
