Kombination zimi grosseren Teil herausfallen. (Bei den früher be- 
sonders kultivierten Messungen der Minimum- und Nulldrehungen 
bei polarer und meridionaler Magnetisierung liegen die Verhaltnisse 
m.E. ungünstiger). Für die Yorteile der aequatorialen Beobachtung 
spricht die gute Uebereinstimmung, die Herr Snow *) an der Hand der 
Theorie bei einer systematischen Yergleichung der Resultate von 
Beobachtungen erhalten hat, die sich auf den oben defmierten nor- 
malen und den aequatorialen Fall beziehen und durch Herrn Inger- 
soll a ) ausgefiihrt sind. 
Indessen ist aüch dies Beobachtungsmaterial für eine weitgehende 
theoretische Verwerking nicht ausreichend, insbesondere fehlen völlig 
magneto-optische Messungen für das ultraviolette Gebiet, in dem sich 
bekanntlich die Eigenschwingungen der gebundenen Elektronen in erster 
Linie geltend machen. Yon irgend welchen Berechnungen, die sich 
auf das Verhaken jener Elektronen im Magnetfeld beziehen, ist also 
von vorn herein abzusehen. Audi für eine wirklich befriedigende 
Untersuchung des Anteiles, den die. f reien Elektronen an den magneto- 
optischen Erscheinungen haben, reicht das Beobachtungsmaterial im 
Grunde nicht aus. Die schonen Messungen des Herrn Ingersoll 2 ), 
die das Einzige sind, was wir in dieser Hinsicht besitzen, erstrecken 
sich nur wenig über X = 2p hinaus, und an dieser Grenze sind die 
Wirkungen der gebundenen Elektronen zwar stark herabgedrückt, 
aber doch wohl noch nicht völlig zu vernachlassigen. Immerhin 
schien es mir bei dem vollstandigen Yakuutn an Kenntnissen, das 
bisher über die bez. F ragen herrscbt, der Mühe wert, zuzusehen, ob 
nicht mit dem bisherig en Mater ial wenig stens einige Fingerzeige über 
den Mechanismus der magneto-op tischen Wirkungen in ferromagneti- 
schen . Metallen zu gewinnen waren. Dies ist im folgenden geschehen. 
2. Stellt man sich bezüglich des Verbaltens der Elektronen in 
einera Metail auf den LoRENTz’schen Stand punkt, der die Leitungs- 
elektronen an den Polarisationserscheinungen garnicht teilnehmen 
lasst, so tri tt in den Bewegungsgleichungen für ein Elektron nur 
das Moment auf, das von den Polarisationselektronen herrührt. Man 
wird also etwa in gebrauchlicher Bezeichnung schrei ben : 
+ + k j Sj — e “g" s e Sh Fh ^ , • • 
0 ) 
wobei die Summe S über die Polarisationselektronen allein erstreckt 
ist. Die Formeln geiten im Uebrigen auch für die Leitungselektronen, 
q Oh. Snow, Phys. Rev. (2) 2, p. 29, 1913. 
2 ) L- R. Ingersoll, Phil. Mag. (6) 11, p-41, 1906; Phys. Rev. 35, p. 312, 1912. 
