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Vorstellimgen zurück, die der Theorie der ZKKMAN-Effekte in Dampfen 
u. s. f. zu Grimde liegen, wie ich dies versacht habe, so tritt für 
die langs der Kraftlinien fortschreitenden Wellen in jedem der 
Nenner in 3ij und 3ï zu v 3 ein Glied von der Forin q= sjv, wobei 
ist, und Hj die Feldstarke bezeichnet, der die Elektronengattung j 
unterliegt. 
Hierdurch wird aus 3^ ein 3t/, gegeben durch 
9l'i = ^i (1 =fQj) = S— 77 r — f 1 =F — t ) » O 1 ) 
Vj 3 — V 3 -j- IVV j \ Vj 2 —V 2 -\-lVVjJ 
ebenso aus 3t ein 3t', gegeben durch 
3t' = 3ï(lq=Q) = 7 — — ~n) ■ ■ • • ( 12 ) 
V (v — IV ) \ V IV J 
Beschrankt man sich auf Glieder erster Ordnung bez. der Feld- 
wirkung, so ergiebt sich für die ± ro tierende Welle, die sich langs 
der Kraftlinien fortpflanzt, 
n 3 + - 1 = 31 (1 qp ö) + 3»! (1 =F ÜG + (1 =p o qp £,) . (13) 
Erfahrungsgemass ist bei Metallen für hinreichend lange Wellen, 
d.h. kleine Frequenzen, |n 3 | gross neben Eins ; wir wollen demgemass 
in den vorstehenden Formeln weiterhin Eins neben n 3 fortlassen. 
Entnehmen wir dann aus (8) 3Ï = n 3 — (1 + |-3i) und setzen 
dies in das erste Glied rechts in (13) ein, so ergiebt sich 
n 3 ± = n 3 [(l qFÜ)±^ (0—^(1 + »], • • • (14) 
was mit 
n 3 = 31 -f 3t 1 (1 + fü) (15) 
zusammengestellt werden mag. 
In diesen beiden Formeln würde je das Glied n 2 (1 ± £l) resp. 3i 
dem idealen Metall entsprechen ; die übrigen stellen den Einfluss der 
Polarisationselektronen dar. Da die Frequenzen vj der Eigenschwin- 
gungen klein gegen v gedacht sind, so wird Qj klein gegen O und 
die Grössenordnung von £> — 0. 1 (1 -|- die von O. sein. Dagegen 
ist wegen der gleichen Grössenordnung von 3t und n 2 nacli (15), 
sowie wegen der Grosse von n 3 die Ordnung von 1 -f- die von 3t. 
Symbolisch liesse sich somit schreiben 
it ! ± = n’j^l T Ö^l-.i7 »■;= 31(1 +*»,), . (16) 
Diese Ueberlegungen ergeben somit das für das folgende wichtige 
Resultat: Wenn die Wirkung der Polarisationselektronen gegenüber 
