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derjenigen der Leitungselektronen infoige der Natur des Metalles 
und der Grosse der benutzten Wellenlangen zurücktritt, so macht 
sich dieses Zurücktreten in höherem Grade bei den magneto-optischen 
Effekten geltend, als bei der ge wöhnlichen Dispersion und Absorption. 
In der Tat rnisst £> die magneto-optischen Effekte, 3t.den komplexen 
Brechungsindex imd ist : ')ï 1 /n 2 1 betrachflich kleiner als | -^ x /3 1 . 
3. Ich habe der Theorie des Kerr-Effektes die Beziehung 
n s ± = n 5 (1 qp (Q)) 
zu Grimde gelegt, *) wo (Q) eine zunachst nicht spezialisierte Funktion 
von der Natur der in (14) an der bez. Stelle stehenden bêzeichnete. 
Vorstehendes giebt die Berechnung des Wertes von (Q) aus den 
gemachten Annahmen. Die nunmehr zu beantwortende Frage ist die, 
ob für eines der experimenten bearbeiteten Metalle innerhalb der 
benutzten Frequenzen die Annaherung an den Idealzustand, d.h. das 
starke Zurücktreten der Wirkung der Polarisationselektronen, er- 
ken n bar ist. 
Für den idealen Zustand ist nach (16) und (12) 
wo bei 
iT+ = n s (1 Ü), Cl 
v — tv 
Cl = Qe~i<f 
gesetzt werden mag. Hieraus folgt 
. (17) 
(18) 
Dies zeigt, dass für ein ideales Metall mit wachsender Wellenlange, 
also abnehmender Frequenz Q mehr und mehr konstant (= s/v') 
wird, wahrend q dem Wert — | .t zustrebt. 
Herr Snow bat aus den IngersoU’schen Beobachtungen des aequa- 
torialen Effektes den Verlauf von Q und q für Stahl und Nickel 
abgeleitet. Ich stelle hier zunachst die bez. Zahlen für Stahl zusammen. 
I = 0,59 0,73 0,91 1,21 1,65 2,10 ( i 
Q = 0,032 0,041 0,056 0,055 0,061 0,060 
q = + 2,°5 — 15, °0 — 27, °0 — 40, °7 — 56, °5 — 72, °0. 
Man darf sagen, dass nach dieser Tabelle Stahl sich bei den 
grössten von Herrn Ingersoll benutzten Wellenlangen einem idealen 
Metall magneto-optisch recht ahnlich verhalt. 
Damit ist aber nicht gesagt, dass ein analoges Verhalten auch 
[ J W, Voigt. Magnetooptik p. 289 u f. 
