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herausgezogen. Die folgende Tabelle ent, halt die benutzten Dalen 
sowie die daraus abgeleiteten Zahlwerte Q und q. Bei der Unsicher- 
heit aller Zahlen genügte eine Bereehnung init dein Rechenschieber. 
X = 
1,25 
1,75 
2,15 
n = 
4,50 
5,53 
5,65 
k = 
1,40 
1,23 
1,25 
i» = 
76 3 
74° 
67° 
= 
85° 
85° 
85° 
Q = 
0,046 
0,043 
0,044 
V = 
—57° 
—69° 
—73° 
Der Verlauf von Q und q entspricht hiernach bei Kobalt ahnlich 
wie bei Stahl dein bei einem idealen Metall zu erwartenden, denn die 
Schwankungen von Q liegen durchaus im Bereich der vorhandenen 
Ungenauigkeit, und q strebt anscheinend dem Grenzwert — 90° zu. 
Bezüglieh des Verlaufes von n und k gilt dasselbe, was oben zu den 
Zahlen für Stahl bemerkt ist. 
4. Nach dem vorstehenden kann man bei den grössten der von 
Herrn Ingersoll benutzten Wellenlangen für Stahl und Kobalt mit 
einer gewissen Wahrscheinlichkeit die für ideale Metalle geitenden 
Formeln anwenden. Dies gestattet eine interessante Folgerung. 
Beruht der KERR-Effekt auf denselben Vorgangen, wie der Zeeman- 
Effekt, so besitzt der in jenen Formeln auftretende Parameter s 
den Wert 
mc 
da nun bei bekanntem Q und q durch die Formel (18) s berechenbar 
ist, so kann man daraus auch den Wert von H gewinnen, das 
heisst die Starke des Magnetfeldes ableiten, das bei den Ingersoll’ schen 
Beobachtungen auf die in Stahl und Kobalt vorhandenen Leitungs* 
elektronen wirkte. In der Tat folgt aus (18) 
Nehmen vvir (gemass X = 2,10jt) an v = 9.10 14 , ferner — e/mc — 
1,77.10 7 , dazu für Stahl Q = 0.060, q =S| 72°, für Kobalt Q = 0,045, 
q = — 73° so ergiebt sich H im ersten Falie gleich 10 7 , im zweiten 
gleich 0,8 . 10 7 . Dabei waren die ausseren wirksamen Felder nach 
den Angaben von Ingersoll resp. gleich 2,5 . 10 4 und 1,4. 10 4 . 
Diese Resultate erscheinen sehr überraschend. Gewiss deutete der 
von Kundt und seinen Nachfolgern gefundene enorme Betrag und 
