168 
di , 
1 dM, _ 1 ölf 2 
c iv 3 c . w 2 dij 
Op dezelfde wijze zal bij eene oneindig kleine verandering van 
di 3 . 
i 2 de integraalstroom in den eersten geleider bedragen 
_ 1 Öil/j 
c . w x di 3 
Is di l = di 3 , dan volgt hieruit met behulp van (2) 
w x de x — w t de 3 .... 
(3') 
Ööj 
Duiden we met — resp. 
de. 
r aan het quotiënt van den integraal- 
stroom in den eersten resp. tweeden geleider en de stroomverandering 
in den tweeden resp. eersten geleider, dan kunnen we ook schrijven 
A /o. 
(3) 
Ingeval de permeabiliteit onafhankelijk is van de veldsterkte, 
zoodat 23 in het algemeen eene lineaire vectorfunctie is van .£>, zijn 
zoowel als 23 lineaire vectorfuncties van i x en i 3 , derhalve M x en 
M 2 insgelijks. Dan kan geschreven worden: 
itfj = L xx i x + L 13 i 3 
M 3 = L 2x i x + L 22 i 2 
Oit (2) volgt dan de bekende stelling: 
A* = Ai (5) 
d.w.z. bij gelijke stroomen in beide draden zendt de eerste evenveel 
inductielijnen door den tweeden als de tweede door den eersten. 
Voor dit geval wordt de magnetische veldenergie volgens (1): 
O) 
T — — L. 
2c 1 
( 6 ) 
Neemt de stroom in den eersten draad toe met di x , den bedraagt 
de integraalstroom in den tweeden draad 
. ^M 2 _ 
d&% — — 
c .w 2 c . w 2 
Eveneens vloeit bij toeneming van den stroom in den tweeden 
geleider met di 2 door den eersten de integraalstroom 
de = L "- di \ 
e . w x 
Beide uitdrukkingen kunnen geïntegreerd worden. Stellen e x resp. e 2 
de integraalstroomen voor, die bij toeneming van den stroom in den 
tweeden resp. eersten stroomdraad tot hetzelfde bedrag i door den 
