170 
verandering als onder 2°, echter met dit verschil, dat de stroom in 
den eersten geleider i x di is. 
Nu moet volgens (8') het verschil van en (deji^h+di, 
vermenigvuldigd met den weerstand van den eersten geleider, gelijk 
zijn aan het verschil van (deji lt ,- t en {de^ + dijz, vermenigvuldigd 
met den weerstand van den tweeden geleider. 
Is het verband tusschen 35 en .<? lineair, dan zal bij verandering 
van « de betrekking (7) zoowel vóór als na de verandering gelden, 
zoodat er komt in ’t algemeen 
rd w ' e ' ) =YJ w ‘ e ' ) <9) 
(») 
Zijn de weerstanden niet van a afhankelijk, dan komt er 
Ö 0 J de 2 
W 'Ta= W ’da 
d.w.z. : wanneer in den eersten stroomdraad een stroom i loopt, 
terwijl de tweede stroomloos is, en de verandering da gepaard gaat 
met een integraalstroom de 3 in den tweeden geleider, dan zal het 
product van de 2 met den weerstand van den tweeden stroomdraad 
gelijk zijn aan het product van den weerstand van den eersten 
stroomdraad met den integraalstroom de,, die door den eersten stroom- 
draad vloeit tengevolge van de verandering da, wanneer thans in 
den tweeden stroomgeleider de stroom i bestaat, terwijl de eerste 
stroomloos is. 
3. Totnutoe beschouwden we slechts lineaire geleiders. Teneinde 
de boven afgeleide betrekkingen te kunnen toepassen op driedimen- 
sionale geleiders, zullen we eerst eene algemeene stelling bewijzen. 
We stellen ons een willekeurigen geleider voor, waarin zekere 
electrische krachten werkzaam zijn. Zij de geleider een anisotroop 
lichaam, echter van zoodanige symmetrie, dat er drie onderling lood- 
rechte hoofdrichtingen zijn, waarin de stroom met de electrische 
kracht samenvalt. In dat geval zal zijn 
2L' — + öis + G lt ) 
= + (10) 
3« = <*31 + <*33 + <*33 ) 
waarbij 
^12 <*21 <*2 3 = <*32 <*31 ~~ Ö 1S - 
Laat nu een stelsel electrische krachten GW een stroom 30) ten- 
gevolge hebben, terwijl het stelsel QL 2 ) een stroom 2K 2 - ) veroorzaakt. 
Voor ieder volumeelement zal dan gelden, zooals met behulp van 
(10) gemakkelijk is in te zien. 
