171 
(€(,). $'«) = (SC*). 3(i)). 
Over een willekeurig volume van den geleider geïntegreerd 
geeft dit 
ƒ((£(!; . 3 ( 8 )) . dS = ƒ(<£(*) . 3 c 1 )) .dS (11) 
Dit passen we toe op een geleider, bestaande uit twee deelen, 
waarvan het eene, A, een driedimensionaal lichaam is, terwijl het 
andere, B, dat als lineair te beschouwen is, in zijn beginpunt P 
en zijn eindpunt Q contact heeft met het driedimensionale deel. 
Laat zich in het lineaire deel een galvanometer G, dien we bezigen 
om den stroom I in het lineaire deel te meten, bevinden. Het geval, 
dat in dit stelsel willekeurige electrische krachten werkzaam zijn, b.v. 
afkomstig van inductie werkingen, die van oogenblik tot oogenblik 
kunnen veranderen, zullen we met (1) aanduiden, In geval (2) 
daarentegen laten we in het lineaire deel eene constante electromotorische 
kracht werken. Er zal dan tusschen de punten Q en P een poten- 
tiaalverschil <pq — ( fp bestaan. 
In beide gevallen verdeden we het driedimensionale deel A in de 
stroomdraden, die den stroom samenstellen. Noemen we den stroom 
in iederen draad i en duiden we een element van den stroomdraad 
met cis aan, dan geeft de betrekking (11) 
2 fe . P) ds(V = 2 fe ( v,\ . i U> . ds (' 1 ). 
J s( 2) J 5 (,1) 
De integratie heeft hierbij langs de stroomdraden plaats, terwijl 
de sommatie zich over alle stroomdraden uitstrekt. In het linkerlid 
kunnen we schrijven P) = 
(pp), als iiP ) den weerstand van 
een stroomdraad in geval (2) voorstelt. Yoor eiken stroomdraad 
wordt deze stroom vermenigvuldigd met de lijnintegraal van de 
electrische kracht in geval (1) langs den draad. In het rechterlid 
zullen we te onderscheiden hebben tusschen stroomdraden, die binnen 
het deel A in zichzelf gesloten zijn, en stroomdraden, die in Q 
aan vangen en in P eindigen. Yoor de eerste soort is 
C ( 2 ) 
aangezien 
® (2) = — V <P- 
Yoor de tweede soort is 
r ( 2 ; 
(pp, 
terwijl verder hiervoor is 
