175 
5. Evenals vroeger voor- twee stroomdraden kunnen we ook thans 
het geval beschouwen van eene oneindig kleine verandering van de 
functie, die het verband tusschen 33 en .£) aangeeft, in sommige 
deelen van het veld, als gevolg van eene oneindig kleine verande- 
ring van een algemeenen coördinaat a. 
In het algemeen zal (15) zoowel vóór als na de verandering van 
a gelden, zoodat we hieruit verkrijgen, analoog aan (8): 
d 
Fa 
(17) 
Blijven de weerstanden onveranderd, 
d de, 
IF 1 — — = W. 
dan komt er, analoog aan (8') 
d de, 
FT t Fc ’ (17) 
Ö7 2 ö« 
welke betrekking ook voor analoge interpretatie vatbaar is. 
In het speciale geval van eene lineaire betrekking tusschen 33 en 
.£> zullen we op dezelfde wijze verkrijgen, analoog aan (9) 
d d 
e J 
(18) 
hetgeen bij onveranderlijke weerstanden wordt 
de, de, 
w 'Fx = w *Fx ' 
(18') 
Hierin hebben e 1 en e 2 dezelfde beteekenis als boven in (16). 
6. We vragen thans naar den arbeid der ponderomotorische 
krachten, gepaard gaande met eene wijziging in het magnetisch 
veld, die het gevolg is van de oneindig kleine verandering da. We 
nemen aan, dat bij de verandering da de uitwendige electromoto- 
rische krachten onveranderd blijven, en eveneens de coëfficiënten <j , 
die in het algemeenste geval het verband tusschen de electrische 
kracht en den stroom bepalen. 
Stelt (£ de electrische kracht voor en (£ e de uitwendige eleetromo* 
torische kracht, dan zal in den tijd dt in het volumeëlement dS 
aan Jom.E’sche warmte verbruikt worden de hoeveelheid energie 
|(e + € e )-3M£.rf*. 
Daarentegen is de energie, die geleverd wordt door de stroomgevers 
in den tijd dt 
(£ e . 3 ) . dS . dt. 
Het verschil van deze twee uitdrukkingen 
— (€ . 3 ) . dS . dt 
gaat in andere energievormen over. Geïntegreerd over alle stroom- 
geleiders wordt dit 
