176 
%.dS.dt. 
Voeren we in 
3 = c curl Jjp, 
en maken we gebruik van de bekende stelling der vectorrekening, 
dat algemeen geldt 
div [31 25] = 25 curl 21-31 curl 23 
dan verkrijgen we voor bovenstaande uitdrukking 
— c^j ( curl £*, .<?) dS.dt-\- cj div [£, Jjpj dS . dt. 
Voorts invoerende 
curl <£ = — 
d35 
dt 
en gebruik makende van het theorema van Gauss, krijgen we 
J (jÈ ’ Xp • dt + ƒ £]» d0 • dt - 
De tweede term verdwijnt, aangezien aan de oppervlakken der 
stroomgeleiders de normale component van [£', #] continu is, en de 
integraal over het vlak in het oneindige nul bedraagt. Alleen de 
eerste term blijft dus. Deze zal gelijk moeten zijn aan de toeneming 
der magnetische veldenergie en den arbeid der ponderomotorische 
krachten. Er komt dus 
=ƒ(§■ 
f) dS . dt- 
dT + dA 
Per volume- en per tijdseenheid zal zijn 
d'T + = 
Voor de magnetische veldenergie geldt algemeen de uitdrukking 
per volume-eenheid 
$ 
T =j (£, 
Bij de verandering da zal worden 
dT 
=S 
-£> + <*£> .0 
(S?, d&) - j (£, <*25), 
o o 
waarin dfy de verandering der eindwaarde van Jp voorstelt, en 23 / 
de bij Jp behoorende waarde van 23 in den veranderden toestand. 
We verkrijgen nu 
