177 
dA =J (& <&') “ J (£> d %) ~ (<*$, J Tp)', 
Waaruit gemakkelijk volgt 
ö * 
dA = — J (35, df>) . d« 
Over het geheele veld geïntegreerd wordt dit 
ö 
dA = — isjb . d Sp. da . . 
(19) 
We kunnen den vector fp steeds splitsen in twee deelen, J?°, waar- 
voor geldt div ->p° = 0, en Sp l } waarvoor geldt curl Sp l = O 1 ). In 
aanmerking nemende, dat bij integratie over de geheele ruimte in 
’t algemeen 
[dS@ l.$) = O 
wanneer 
div 21 = O curl 33 = O, 
verkrijgen we 
**=y**S*-*v 
Gebruikmakende van de betrekking 
35 = .p + «Dl, 
krijgen we 
dA = A j Jds JspdSp 0 + J isjmdsy J . da. 
Aangezien we in den eersten term .£> weer kunnen splitsen in 
J?° en waarbij .£>° onafhankelijk is van « — doordat -0° dooi- 
den stroom j bepaald is — en het product Sp'cUp 0 over het geheele 
veld geïntegreerd nul oplevert, zal deze term wegvallen, zoodat er 
overblijft 
C fdiBl 
dA = j dS j — dSp° ■ da (20) 
dm 
Hierin beteekent nu — — de verandering der magnetisatie tengevolge 
da 
van eene verandering da, waarbij de uitwendige electromotorische 
x ) In het algemeen zullen we onder fr 0 de veldsterkte verstaan, zooals die zou 
zijn zonder de aanwezigheid van het ijzer, terwijl ■£> de werkelijke veldsterkte voor- 
stelt. Het verschil is i 1 . 
Verslagen der Afdeeling Natuurk. Dl. XXIV. A». 1915/16. 
12 
